160
Mécanique du point
reste assez faible. Le maximum n’est plus visible sur la figure 6.4 pour a = 0,1. La position de ce maximum d’amplitude s’éloigne de la valeur v = v 0 dès que le coefficient
de frottement augmente comme on peut le voir pour a = 0,04. Nous noterons qu’à très
basse fréquence l’amplitude du résonateur correspond à la valeur de l’excentrique e. De
même, à haute fréquence nous constatons que l’amplitude du résonateur tend vers zéro.
0
1
2
3
4
5
-200
-150
-100
-50
0
α=0,01
α=0,04
α=0,1
Φ (degré)
ω (r ad.s
-1
)
0
1
2
3
4
5
0,00
0,02
0,04
0,06
0,08
0,10
0,12
0,14
e
α >1,414ω 0 m
k=0,1 N.m
-1
m=0,05 kg
e=2 cm
α=0,01
α=0,04
α=0,1
X
0
(cm)
ω (rad. s
-1
)
Figure 6.4 • Courbes donnant l’amplitude et la phase de l’oscillateur en
fonction de la pulsation de l’excitateur pour différentes valeurs de
l’amortissement. On notera que l’amplitude passe par un maximum pour une
valeur proche mais inférieure à la pulsation propre sauf si l’amortissement
devient trop fort. Il convient de noter qu’à basse fréquence l’excitateur est en
phase avec le résonateur puis vibre en opposition de phase avec celui-ci à
haute fréquence. À la fréquence propre les deux systèmes sont en quadrature.
Nous constatons que la phase du résonateur varie de façon très importante avec la valeur de la pulsation excitatrice. Tant que la fréquence d’excitation est faible, le résonateur
« suit » le mouvement et vibre en phase avec l’excitateur. Ce régime est facile à observer car
quand la masse m monte il en va de même pour l’extrémité haute du ressort. Progressivement la différence de phase croît pour atteindre 180
◦ à haute fréquence. Le résonateur est
Mécanique du point
reste assez faible. Le maximum n’est plus visible sur la figure 6.4 pour a = 0,1. La position de ce maximum d’amplitude s’éloigne de la valeur v = v 0 dès que le coefficient
de frottement augmente comme on peut le voir pour a = 0,04. Nous noterons qu’à très
basse fréquence l’amplitude du résonateur correspond à la valeur de l’excentrique e. De
même, à haute fréquence nous constatons que l’amplitude du résonateur tend vers zéro.
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-200
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α=0,01
α=0,04
α=0,1
Φ (degré)
ω (r ad.s
-1
)
0
1
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0,00
0,02
0,04
0,06
0,08
0,10
0,12
0,14
e
α >1,414ω 0 m
k=0,1 N.m
-1
m=0,05 kg
e=2 cm
α=0,01
α=0,04
α=0,1
X
0
(cm)
ω (rad. s
-1
)
Figure 6.4 • Courbes donnant l’amplitude et la phase de l’oscillateur en
fonction de la pulsation de l’excitateur pour différentes valeurs de
l’amortissement. On notera que l’amplitude passe par un maximum pour une
valeur proche mais inférieure à la pulsation propre sauf si l’amortissement
devient trop fort. Il convient de noter qu’à basse fréquence l’excitateur est en
phase avec le résonateur puis vibre en opposition de phase avec celui-ci à
haute fréquence. À la fréquence propre les deux systèmes sont en quadrature.
Nous constatons que la phase du résonateur varie de façon très importante avec la valeur de la pulsation excitatrice. Tant que la fréquence d’excitation est faible, le résonateur
« suit » le mouvement et vibre en phase avec l’excitateur. Ce régime est facile à observer car
quand la masse m monte il en va de même pour l’extrémité haute du ressort. Progressivement la différence de phase croît pour atteindre 180
◦ à haute fréquence. Le résonateur est