CHAPITRE III : TRANSPORT SÉDIMENTAIRE ET MORPHODYNAMIQUE
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Les paramètres des ondulations introduits par Bijker, sont définis par l'équation suivante :
3/2
ct
c
c
f
f


 

…(III.13)
ct
f : est le coefficient de frottement total dû au courant et c
f est le coefficient de
frottement superficiel dû au courant. Le coefficient de la vague déferlante est défini par :


2
/
0.05
2 3
/
0.05
0.05
/
0.4
5
0.4
/
bW
wW
W
C
if H h
H h
if
H h
if
H h

 




Où HW est la hauteur de la vague et h la profondeur d’eau.
Le paramètre de cisaillement dû à l'interaction vague-courant est calculé suivant la
méthode proposée par Bijker introduisant le facteur de suspension suivant :
2
1 0.5
W
cW
B
cf
U
U



 
  

 
…(III.14)
Avec
ct
Wt
B
f
f /


paramètre due à l’interaction vague-courant, Wt
f le coefficient de
frottement total dû au vague, W
U la valeur maximale de la vitesse orbitale de la vague, c
U
est la vitesse moyenne du courant. Einstein intégral pour le transit en suspension est obtenu
par :
1
1
1
A
y
I
dy
y

 
 


…(III.15)
1 1
ln
A
y
I
ydy
y

 
 


…(III.16)
Avec :


5
.
0
/
/

 cW
s k
W
A 
est une fonction qui détermine le taux du transport en suspension,
k = 0.41 est la constante de Von Karman et Ws est la vitesse des sédiments
Résultats obtenus :
L’analyse des tableaux (D-3 et D-4, Annexe D) montrent que la direction du transit
sédimentaire dominant dans la région de Boumerdès, se fait d’Est vers l’Ouest avec un
débit solide net d’environ 10075.10 10
-6 m³/s (317725 m³/an). Ce transport se répartit en un
transport brut vers l’Ouest d’environ de 368546 m³/an et un transport brut vers l’Est de
l’ordre de 50804 m³/an. Les courants associés à ces houles ont des vitesses moyennes qui
varient entre 0.5m/s et 1.2m/s et charrient des cubatures de sédiments plus importantes
dans le sens des houles les plus dominantes.