TRANSPORT SEDIMENTAIRE ET MORPHODYNAMIQUE
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τo =A (ρ1 – ρo) Dg Où A : paramètre compris entre 0.04 et 0.06, D : diamètre du grain.

 /
0
* 
U
ρ1, ρo : poids volumique des matériaux et du fluide.
1.4. Début d’entraînement
Au moment du début de l’entraînement, la contrainte tangentielle τ est suffisante pour
vaincre les forces de frottements et de cohésion sur le fond. Il est utile avant toute chose
de définir deux (02) paramètres adimensionnels (Mignot ; 1981) :
- Diamètre sédimentologique des matériaux
G = (ρ΄gD
3
/υ
2
)
→
D
*
= (ρ΄g/υ
2 )
1/3 D
ρ : Densité spécifique du matériaux.
υ : Viscosité de fluide.
- Nombre de Reynolds de frottement
R* =

D
U *
U* : vitesse de cisaillement.
Les lois de début d’entraînement sont caractérisées par la relation :
D* = f(R*)
On peut établir une classification des lois en fonction de la valeur de R* :
Si
R* < 12
, D* = 2.5 R*4/5 ;
Si
12 < R* < 1000 , D* = 3.8 R*5/8 ;
Si
R* > 1000 , D* = 2.7 R*2/3.
La valeur critique de R* = 12 est atteinte quand le diamètre du grain est égal à l’épaisseur
de la couche limite définie par :
U* e / υ ≈12.
e : épaisseur de la couche limite.
Dans le cas des écoulements permanents uniformes, l’utilisation de la relation entre U*
et la vitesse moyenne U (U* = 0.15 (D/d)
1/6
U) permet d’évaluer la vitesse U qui occasionne
le début d’entrainement en fonction de d et D.
2. Transport sous l’action des houles
La détermination du climat de la houle requiert une estimation du transport sédimentaire
littoral induit par les différentes catégories de houle.