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Dynamique des hautes énergies
Î
'
Pour la composante parallèle à l’axe des Y, puisque Fy : dpy /dt, nous obtenons ’
.
dz'
dt'
dt
.
f——1 _ 02/02
”
<
De la même façon, pour la composante Z, avec FZ = de/dt, nous avons
_
=
—3% = ———E—
=
,
dt
\/1 — v2/02
où k_a été déni dans l’Eq. (6.82). Les équations (11.32), (1 1.33) et (11.34) rehentla
force F mesurée par un observateur dans un référentiel d’inertie quelconque à la force
F’ mesurée par un observateur dans le référentiel d’inertie dans lequel la particule
est momentanément au repos. Le fait que la loi de transformation pour la force est
différente de celle «établie pour les quadriveçteurs comme la quantité de mouvement
'
et l’énergie, la place dans une catégorie différente de celle de ces deux grandeurs,
puisque la force n’entre pas dans un quadrivecteur. Dans la théorie de la relatmte,
la force devient donc une notion moins utile que celle de quantité de mouvement
'
.
-
Fl
»
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Fu
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{
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F
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‘ 3 ‘
__
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0
F1g. 11—7.
Transformation de Lorentz des oom—
Ü.
‘
:
posantes de la force. '
‘
.
.
;
Fÿ=Fr
oud’energ1e On
a proposé en
une dénition quelque peu différente dela
;for‘oé; “Nous ne “disputerons_pas céttedér‘tionici,_sauf pour dire qu’elle a l’avantage
'
de
tran'sforrei*eOmme
Un qüadrivecteur. Cependant, même si la force sa transforme
* d’une maniere
de la quantité de mouvement et del’énergie, sa transformat10n
?
:
du
F = _dp/iit,‘
tousleS
_
:
observateurs dmerüeœqul
rela“°“
entreleSf0rœsFetF'a
sur la F‘lgll—7
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