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342
Dynamique des hautes énergies
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EXEMPLE 11.1.
Drscuter la forme de l’equatron du mouvement quand elle estutrhseei
relativement à un Observateur que n’est pas un observateur d’inertie.
'
-
Solution: si un observateur 0’ n’est pas un observateur d’inertie, cela veut dire que sa v1tessel
v par rappôrt à un observateur d’inertie 0 n’est pas constante dans le temps. Donc dv/dt
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Puisque V = V' + v, nous avons alors
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La force mesurée par l’observateur
est F : ma:Donc, si l’autre observateur O’utrhseL
la même dénition de la force, il écrit F ’
=
ma’. Par conséquent, d’après la relation
-
F
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=
F —— m —— '
,
dt
Ainsi un observateur d’inertie et un observateur qui ne l’est pas, mesurent une valeur differente
de la force;En d’autres tenues, le second observateur considère qu’en plus de la force F mesuree —
par l’observateur d’inertie (force qui comprend toutes les interactions auxquelles la particule
est soumise), il y a une autre force F ” agissant sur la particule, où
de sorte que la force résultante sur la particule est F + F ”. Cette force ctive est appelée uneL
_
Lorsque nous
voulons décrire le mouvement d’une particule par rapport à la
(quln’est
pas un référentiel d’inertie) nous utilisons parfois cette manière de raisonner. DanseeCùS,
dv/dt est l’accélération centripète
X
(a) ‘
X
r) (revoir l’Eq. 6.25). Par consequent,la
force d’inertie
est F”
—mw
X
(a) X r), qui correspônd à une force centrifuge agiSSàrit surla
partiCüle‘en plus deSon poids.
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113
restreinte
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13111995;
t un pas dep1uset
proposa unprmczpede relativite restreinte, en afrmant que
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-
les lois…»de
la nature ( et non Pas
cellesdeladyna
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