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3511
Peut un; autre observateuïf d’inertie; 0/9,—
E&PPQlEË,
O,eveç une-vitesge =
cometa—nte v, l‘es Vitesses
llaLdË&p£è$-EEÇL
déduite de la, transformation de Galilée—: En les SUbstituant dans: 11’EH.- (11.1), nous
ayons
,
,
,
.
j
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m1(v1a + 19): + m2(vz+ v); = const,
.
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ou,
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I
.
mm + Mzvz = Const =. (ml- + m2):v = const-,
…
(112)Remarquons que ce nouveau résulte—t n?est constant que ëi‘f !! est“ aussiäëeonStaht: c?est—:
adue si 0“ est aussi? un
LEQ(112) est Qa1aitemeet identique.
à FM… (11
et par eonséuent lee:Î deux observateurs venent lie, meme p11nçiQe del,
conservation de la quantité de mouvement…“
'
'
"
: ‘
…
Examinons maintenant la. relation» entre les forces.; mesurées par deux, observateurs
d—*î=nertÏe 0 et O’” se déplaçant avec une vitesse reÏ&tîÿe Constante: v SüPEQSOŒ que 0; et
O’” mesurent tous deux 1‘amême masse, pour une particule q_u’g observent pendant son
mouvement, hypothèse suggérée. par l’«expéenoer 81115 momo auæial©ngtexeDs queèl.aÿites$e
'
relative v. est petite par: rapport
la
1um1ere ;Si.WQË V’ 'dÉSi%énÿ. 1‘QS:
-
valeurs respectiVes de la Vitesse-de1apartioüle
611653
,
sont liées par l’Eq. (6.9), V = V’— + v;°Puiïsque
;
n0us;avons;
'
dV
d‘V’
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=
———
ou
o= on
-
-
-CÎeet-à—dire que les deux observateurs' trOuvent la même
"
(6 ._18 ) î
_
D_Îaprès la dénition de,-“ la
donnee par l’EQÏ
n’ous: tm1wonS: fque
—
F = —— =‘m— =" ,ma
f
:
F=—= m————= ma
*
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Compte tenu du fait que a = a', nous concluons.queÿ . '
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F = F’; ',,
,
(114) ;
lesdeuxobservateursd’unertzemesurent lameme force agzssantsur
'
'
“v‘ï
‘. .,
la Partzcule lorsqu’1ls‘
deGahlee -
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Noms 1a1ssons l‘etudlant'vener;
Pair
&» un°bSG—Wê*
_
teurdmerte0cestadres
,
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OUE£12=
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pamcules(PourlarelatmnentreEetEvmrlepmbïemelll)°°ent@utœ
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