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Dynamique d’un systeme de partwules
d’un neutron et d’un proton; en passant près d’un autre noyau, le neutron
capturé par le second noyau, de sorte que le proton va continuer séparément et queles
particules nales consister0nt en un proton et un noyau ayant un neutron supplementære
La conservation de l’énergie, selon l’Eq. (9.35) s’ecrit alors
'
-
E +
_
Ec + E…z,
ou, en nous rappelant l’Eq. (8.12), nous avons
,
1
2
P1
P2
.
E : J‘—')7’1, 2) + —m 2)
:
-————
+ ————1
°
—
2
1
1
2
2 2
2m1
27722
…
2
2
p'12
27,22
‘
’
—
1
'
"
1
'
'
——
Eu — îm101 + îäm2vz — _, + —7'
’
,
277%
2m2
Introduisons une quantité Q, dénie par:
Q — Ec — Ec —- Ep.12 — Ep.12,
(941)
égale par conséquent à la différence des énergies cinétiques nale et initiale ondes…
énergies potentielles initiale et nale. Lorsque Q = 0, il n’y a pas de variation
.
.
.
'
.
.
.
.
,
…_
d’énergie cmét1que et le choc est dit élastique. Dans le cas contraire, Il est
Si Q < 0, l’énergie cinétique diminue et en même temps l’énergie potentielle
—
-
'
‘
-
I
.
.\
\
I
/
.
;
nous disons que c’est un choc melastzque de premiere espece (ou endoenergeüque) . SiQ >0,_
l’énergie cinétique s’accroît aux dépens de l’énergie potentielle interne, et on &
-
"'
-
-
'
\
,
r
-
=m :?
melaetzque de deuxième espece (ou exoenergetzque).
En portant l’Eq. (9.40) dans l’Eq. (9.41), nous pouvons écrire
"
'
,2
,2
.
2
2
:
P1
P2
'
Pi
.
P2
s
\—
””7 + _—7 = _ + _ + Q
,
(942)
2m1
27712
27m
27112
'
LÇË'QQËaÙODS
39) et (9 .42) sont sufsantes pourresoudre cOmplètement le
nous 'i‘app0r‘tç‘mS”
au centre de gravité, la quantité de mouvement totale
-
estnulle
d’apres l’Eq. (9.4), de sorte que p1-= —p2 et p’1 = —pâ. Nous
s1mpher PEQ- (9 -42)
'
,
.
*'
‘«»/»2
…
…
,……
l
‘
ou,,en Utlsant l’Eq(915), _qu1«demttla masse; redu1te, nous obtenons
_
_
__
2—#,
(dans le referenüelC). *'
“
'
'
(943):
Remarquonsquenousutisons
valeur de Q, car, d’après sa dénltlOn(941)’Î
_
_
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: Î.-…
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QeSt’“dependantdürefeænüd Dans un
'11 y? & bouiours un echangedequanœ:
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