Deuxième et troisième lois de Newton; notion de force
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(à)
(b)
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Fig. 7—5.
Conservation de la quantité de mouvement au cours de la collision entre une
particule a: (noyau d’hélium) et un proton (noyau d’hydrogène).
'
7.5
Nouvelle dénition de la masse
'
*
-
En se servant de la dénition (7.1) de la quantité de mouvement, et en supposant que la
masse de la particule est constante, nous pouvons exprimer le changement de la quantité
de mouvement d’une particule pendant le temps A t par
'
Ap = A(mv) : mAv.
'
Par suite l’Eq. (7.8) se lit m1 Av1 : m2 Av2 ou, en ne considérant que les valeurs
absolues
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-
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.
ÿg
:
lAv1l
,
.
'
_
(7.9)
'
m1
lAU2_|
,
,
ce qui indique que le rapport des masses des particules
est
aux valeurs absolues des variations de vitesse. Ce résultat
nous permet de dénir la
masse dynamiquement. En effet, si la particule ,1 est
notre particule
étalon _.»,s‘a
masse 'm, peut être dénie comme unité. En laiSSant l’autrepàrticule:—’ que nous
.
appelons 2 —— entrer en interaction avec la particule étalon
et en appliquant 1’Eq.
,
(7.9), nous pouvons-obtenir
m2. Ce résultat
notre precedente
'
dénition opérationnelle “de la masse
du paragraphe 2.3“ peut“ êtreremplacée parcette
nouvelle dénition opérationnelle, déduite du principe
de conservation
de la quantite -
_
de mouvement et de l’hypothèseque la masse ne changepas avec la vitesse.
_
'
7.6 Deuxième et troisième lois de Newto;__notioñ de force
_
'
-
’
?
Dans de nombreux cas, nous obServons le mouvement d’une seule partiCule,
Soit que
'
nous n’ayons pas le moyen d’observerleS autres particules avec lesquelles
elle est en .
interaction,soit que
ignorions exprès. Dans cette situation, il est-plutot difce
'
d’utiliser le principe de
dela quantité de mouvement. Ilya pourtant une
_
_
manière pratique de
difculté, en introduisant
la notion de force. La theorie
.
.
_
mathématique cotreSpo‘ndante est
d’une particule.
'
'
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