instant,
il y a des particules séparées par des distances
La gure 8.72 représente les variations de p en
'
d _var1ables;
en
cela, la structure d’un liquide est
fonction de r. Pour de faibles valeurs de r, la fonction
desordonnee.
p(r) est nulle parce que les atomes ne peuvent pas
s’approcher à une distance inférieure à leur diamètre.
Figure g_70
Elle-croit ensuite jusqu’à un maximum qui correspond
"
"
'
_
—'
-
à une Première -COUChÛ atomique de plus proches
"” ’l(l("…äi HH ")…
V0îSinS- L6 deuxième maximum corr68pond à une
b)
_
_
seconde couche d’atomes. Comme les espaceinents
_
_
mteratomiques ne sont pas constants, les maximums
Diagramme de diffraction de rayons X d‘une
af
-
-
-
—
substance:
,
s elarg1ssent en une fonction continue, qui ressemble à
a) à l'état de poudre
b) à l'état liquide
'
une oscillation rapidement amortie, prouvant ainsi que
',
,
,
'
_
,
'
….
,
..
l’on s’écartede plus en plus d’un arrangement ordonné
quand augmente la distance r a l’atome pris comme
Nous nous limiterons au cas simple des liquides
origine.
'
'
_
monoatoiniques. L’analyse mathématique des gures
'
de
avec un liquide, conduit .à une
8'7
moyenne statistique sur toutes les positions atomiques
'
accessibles car il n’est pas possible de connaîtrela
p(Ii
position exacte d’un atome à un instant donné. Cette
0,8
-
.
moyenne statistique est appelée la f07iction de distribu'
_
'
'
tion radiale f.
'
-
'
'
'
'
'
-
'
'
Cette fonction f est dénie comme la probabilité
-
'Ü'4de trouver deux atomes à une distance donnée l’un de
_
.
l’autre.
_
-'
-
-
“” 71
…
_
'
,
,
fo
'
-
'
r’
_
diamètre
distance entre les
'
.
_
d'un atome
centres des atomes
.
,
Graphep(r) =f(f) ‘
'
'
'
_
Dans
le liquide, l’entassement imparfait des
,
atomes fait que p(r) ne s’annule pour aucune valeur de
_
'
'
'
r supérieure à ro.
—
'
'
'
'
'
'
Dans le solide, au contraire, cette probabilité
‘
. '
La pmbabilité de tr°_""f” È“‘ at°_me
à la diŸta"°e
s’annule pour
des valeurs de r bien déterminées et les
'
an9u'a're'
maximums
se présentent sous
forme de pics étroits.
'
'
p(r) = probabilité de trouver un atome en M
_
-
_
_
41tr2p(r) = probabilité de trouver un atome
_
_
_
_
-,
sur la sphère
13 VAPORISAT'ÛN
"
'
'
'
'
.
.
'.
'
'
a)
Vaporisation dans un récipient OUVERT : évapora—
_
Soit 0 le centre d’un atome pris comme origine,
tion.
'
M un point de l’espace situé à la distance r de O.
_
'
_
_
_
_
_.
_
,
_
Désignons par p(;-) la probabilité de trouvèrun atome
.
Exposons
un liquide a
1 au
libre. Des molec_ules
au'point M. La probabilité de trouver un atome à la
quittent spontanément le liquide et
passent a_
l etat
distance r de 0, quelle que-soit l’orientatidn angulaire,
vapeur.. Si le liquide est très
volat11, comme 1 ether,
sera 47U‘2p (r). C’est la fonction f.
'
_
16 phénomène
est très rapide.
'
il y a des particules séparées par des distances
La gure 8.72 représente les variations de p en
'
d _var1ables;
en
cela, la structure d’un liquide est
fonction de r. Pour de faibles valeurs de r, la fonction
desordonnee.
p(r) est nulle parce que les atomes ne peuvent pas
s’approcher à une distance inférieure à leur diamètre.
Figure g_70
Elle-croit ensuite jusqu’à un maximum qui correspond
"
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à une Première -COUChÛ atomique de plus proches
"” ’l(l("…äi HH ")…
V0îSinS- L6 deuxième maximum corr68pond à une
b)
_
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_
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mteratomiques ne sont pas constants, les maximums
Diagramme de diffraction de rayons X d‘une
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-
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,
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a) à l'état de poudre
b) à l'état liquide
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avec un liquide, conduit .à une
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moyenne statistique sur toutes les positions atomiques
'
accessibles car il n’est pas possible de connaîtrela
p(Ii
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-
.
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tion radiale f.
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La pmbabilité de tr°_""f” È“‘ at°_me
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se présentent sous
forme de pics étroits.
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p(r) = probabilité de trouver un atome en M
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_
Soit 0 le centre d’un atome pris comme origine,
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Désignons par p(;-) la probabilité de trouvèrun atome
.
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quittent spontanément le liquide et
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l etat
distance r de 0, quelle que-soit l’orientatidn angulaire,
vapeur.. Si le liquide est très
volat11, comme 1 ether,
sera 47U‘2p (r). C’est la fonction f.
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16 phénomène
est très rapide.
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