Les électrons dans l'atome ,
99
\
b}
Le champ est inhomogène : expérience de STERN et
Le sens de cette force dépend du signe de u,. Le
GERLACH
_
jet atomique est dévié parallèlement à 02.
L’intensité d’un champ homogène est constante
SI “pouvait prendre une orientation quelconque
en tout point; par contre celle d’un champ inhomogène
par rapport
a Æ’ 'uï var1era1t de façon continue et 011
varie en chaque point.
observera1t sur la plaque P une tache continue. Mais
Le schéma de la gure
représente le montage
on observe en réalité deux taches distinctes B1 et 82
.
de l’expérience de STERN et GERLACH, réalisée en 1921.
symetr1ques par r’p,p°rt
a
la tache initiale A’ l’une
dans le sens 02 p051tif, l’autre dans le sens opposé. Les
deux valeurs de ,a, sont donc opposées algébriquement.
Figure 4
……
L’état fondamental de l’atome d’argent est un
……
état S : un électron de valence dans une orbitale 3;
photod’où L = l=0.
graphique
L
.
,
.
.
?
e moment cmet1que orbital et le moment magné—
.
2
v_
;
tique sont dus au spin seul; on a donc :
0
y
_
…=
v
_
»:
x
:
…
jet atomique
'
'
_
.
h
501t
iisz = msys —
.
'
.
275
Les mesures du gradient d’induction
la
déviation du jet atomique ont permis de retrouver la
_
,.
_2
valeur du rapport gyromagnétique y, en prenant pour
,
——1
valeurs de ms : +% et —â.
-
—
__|
S
.
L’expérience de STERN et GERLACH conrme
,
o
brillamment la .théorie du spin électronique.
_
’
Statistiquement, il y a autant d’atomes dont le
Experience de STERN et GERLACH
_
.
,
_.
.
,
.
.
,
moment
Cinétique de spin 5 oriente dans un sens
"
"
'
"
'
'
‘
”
"
'
"
'
(m, = +%) que dans l’autre (ms = —%). Les deux forces
'
_
,
opposées, qui s’exercent sur le jet, donneront donc des
Des atomes d argent, issus d un four, traversent
,
.
.
,
.
,
_
,
-
__
_
taches de meme mtens1te.
des fentes etr01tes et longent 1 arete de la piece polaire
.
.
;
,
.
_
_
_
_
.
Remarque. — Si le champ applique etait homod’un aimant en forme de com. Cet aimant produit un
.
.
.
.
_
.
.
,
,
h
,
_
h
_
d d'
t'
NS
gene, le jet atomique ne serait pas d1v1se. Malgre les
C, amp magnet1quïe
1n
01m
d1rec
ion
’ caracdiverses orientations du moment magnétique de spin
tgr1—segargn
gra
eve
e
in
uct10n magnetique.
par rapport au champ, aucune force ne dévierait la
( Æ)/(. Z) anscette 1rect10n.
_
_
_
_
,
trajectoire des atomes puisque (âÆ)/(âz)=0.
.
_
A la sortie de l’aimant, le jet atomique est d1v1se
‘
en deux jets bien séparés, comme l’indique la gure 4.57
'
'
_
t
Les1 atlomes ddhydrogepe, cu1vgc,
d
L’A'NCIENNE THEORIE
1en
e
“ =—
'
a omes aca1ns
(so 1um, po assmm ) onnera
QUANTIQUE
.
'
meme resultat.
,
.
'
-
Le modèle atomique de BOHR (1913) fut une étape
Inter pr etatzon
'
'
importante dans l’évolution de nos connaissances sur
Un atome de moment magnétiqueîîest soumis à
la structure de l’atome.
une force F, dirigée suivant Oz et de module : »
Pour la première f018, le concept de quantica—
tion était“ appliqué à l’atome. Ce modèle supposant que
.
F = | # |
_ÔÆ
_
_
l’électron de l’hydrogène décrivait autour du noyau des
2
'
'
.
Ü Z
,
-
'
_
_
_
orbites circulaires (g. 4.58).
.
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Le sens de cette force dépend du signe de u,. Le
GERLACH
_
jet atomique est dévié parallèlement à 02.
L’intensité d’un champ homogène est constante
SI “pouvait prendre une orientation quelconque
en tout point; par contre celle d’un champ inhomogène
par rapport
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observera1t sur la plaque P une tache continue. Mais
Le schéma de la gure
représente le montage
on observe en réalité deux taches distinctes B1 et 82
.
de l’expérience de STERN et GERLACH, réalisée en 1921.
symetr1ques par r’p,p°rt
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la tache initiale A’ l’une
dans le sens 02 p051tif, l’autre dans le sens opposé. Les
deux valeurs de ,a, sont donc opposées algébriquement.
Figure 4
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L’état fondamental de l’atome d’argent est un
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photod’où L = l=0.
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.
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par rapport au champ, aucune force ne dévierait la
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_
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A la sortie de l’aimant, le jet atomique est d1v1se
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Un atome de moment magnétiqueîîest soumis à
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