Figure 4.41
Figure 4.42
l
"=,
‘
E
.
-
.
.,
'
'
00
atomesH
lumière transmise
plaque
_
l
!
,
â l
:
l
photograph1:rue
l
_
.
Paschen
3.
[
lummeuse
;
:
.
:
E
2
l
_
\\
Balmer
cellule àhbsurptiun
È a)
_
l !
}
l
82259
'
109 878
'
.
l
l
l
cm—1
;
[
l
spectre d’absorption
.
.
l
' l | l “|
n1=1
l
i {
b)
172: 2
3 45 00
%
Lyman
1
E
l
Haies d’émission de l'hydrogène
!
Z))
L…………
.
_…___,_
…
.…
.
.
Si vL est la fréquence de la raie limite de la série
'
de LYMAN, l’expression hvL est égale à E00 ——E1 :
On retrouve normalement des fréquences du
»
spectre d’émission mais le nombre de raies & nettement
hvL : Eco—El'
diminué.
_
"
Les atomes émetteurs sont soumis à des condi—
C’est l’énergie nécessaire pour faire passer l’électron
tions telles que : irradiation par une radiation électrodu niveau n = 1 à l’inni. Autrement dit: l’énergie
magnétique, haute tension, température élevée et,
d’ionisation Ei de l’atome d’hydrogène :
parmi les milliards d’atomes d’hydrogène, un grand
,
H
H+ +e_
Ei : _ Er : 13,6 eV
nombre reste dans un état excité : les transitions du
type a) se produisent couramment (voir g. 4.43a).
Pour les ions hydrogénoïdes, cette énergie d’ionisation
Par contre, les atomes absorbent à des tempéra—
s’écrirait:
_
'
tures plus basses et, initialement, sont presque tous
_
dans l’état fondamental (transitions du type I)) de la
_
E: =
22 eV
gure 4.43b). On retrouve les longueurs d’onde des
ou E,- : ŒchZ2
_
‘
raies de la série de LYMAN.
'
Comme l’absorption est suivie d’émission, on
_
Les raies d’une série se resserrent de plus en plus
peut se demander pourquoi cesdeux eñets ne s’annulent
près d’une raie limite au-delà de laquelle le spectre est
pas et pourquoi persistent des raies obscures dans le
continu car l’énergie n’est plus quantiée.
spectre de la lumière transmise alors que le gaz émet de
la lumière dans toutes les directions (g. 4.44). En fait,
°
Spectre d’absorption de l’hydrogène. — Si On
les durées des divers phénomènes sont ici essentielles:
'
'
envoie sur les atomes d’hydrogène une gamme con—
L’absarption de la lumière est pratiquement instantanée
tinue de fréquences, le spectre de la lumière transmise
_
(environ 10_20 à 10_25 seconde); par contre, l’atome
fait apparaître des raies noires sur un‘fond lumineux
reste à l’état excité durant 10“5 à 10”8 seconde. Il a
(voir g. 4.42).
donc le temps de se déplacer, tout en restant dans son
L’ensemble des raies obscures constitue le spectre
état excité, et de réémettre une radiation lumineuse
d’abs‘0rptz‘0n de l’hydrogène
dans une direction quelconque, dérente de la direc—
Figure 4.42
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C’est l’énergie nécessaire pour faire passer l’électron
tions telles que : irradiation par une radiation électrodu niveau n = 1 à l’inni. Autrement dit: l’énergie
magnétique, haute tension, température élevée et,
d’ionisation Ei de l’atome d’hydrogène :
parmi les milliards d’atomes d’hydrogène, un grand
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Ei : _ Er : 13,6 eV
nombre reste dans un état excité : les transitions du
type a) se produisent couramment (voir g. 4.43a).
Pour les ions hydrogénoïdes, cette énergie d’ionisation
Par contre, les atomes absorbent à des tempéra—
s’écrirait:
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tures plus basses et, initialement, sont presque tous
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gure 4.43b). On retrouve les longueurs d’onde des
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Les raies d’une série se resserrent de plus en plus
peut se demander pourquoi cesdeux eñets ne s’annulent
près d’une raie limite au-delà de laquelle le spectre est
pas et pourquoi persistent des raies obscures dans le
continu car l’énergie n’est plus quantiée.
spectre de la lumière transmise alors que le gaz émet de
la lumière dans toutes les directions (g. 4.44). En fait,
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Spectre d’absorption de l’hydrogène. — Si On
les durées des divers phénomènes sont ici essentielles:
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envoie sur les atomes d’hydrogène une gamme con—
L’absarption de la lumière est pratiquement instantanée
tinue de fréquences, le spectre de la lumière transmise
_
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reste à l’état excité durant 10“5 à 10”8 seconde. Il a
(voir g. 4.42).
donc le temps de se déplacer, tout en restant dans son
L’ensemble des raies obscures constitue le spectre
état excité, et de réémettre une radiation lumineuse
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