Chapitre 3
Télédétection & logiciel d’application
23
Réflexion
sur la
crête des
vagues
diffusion (θ s ) ou absorbée par ses composantes. Le signal retourné au capteur est donc
fonction des propriétés optiques apparentes (sont les différentes mesures d’éclairement, de
luminance, de réflectance et d’atténuation diffuse) qui sont influencées par des propriétés
optiques inhérentes (sont attribuables tant à la nature intrinsèque de la masse d’eau pure
qu’aux particules en suspension ou en solution qu’elle contient.) à la masse d’eau (Dekker,
1991 et Mikhaylov, 1970 in Houma, 2005).
3.2.2. Propriétés optiques de l’eau dans le domaine des courtes longueurs d’onde.
Lorsque le rayonnement solaire atteint une surface d’eau, une fraction importante de
l’éclairement incident est réfléchie spéculairement sans être affectée spectralement, la
réflexion spéculaire ne produit donc qu’un déplacement global du niveau de réflectance sans
affecter sa variation en fonction de la longueur d’onde ( Teillet, 1986 in Houma, 2005).
L’éclairement qui n’est pas réfléchi par la surface de l’eau est réfracté et dirigé vers le
bas. Une partie du flux réfracté est absorbée par l’eau, l’autre est rétrodiffusée.
Si :
E i (λ) est l’éclairement incident à la longueur d’ondeλ,
E a (λ) l’éclairement absorbé par l’eau,
M sp (λ) l’excitance de l’eau due à la réflexion spéculaire.
M d (λ) l’excitance de l’eau due aux processus de la diffusion, on peut écrire :
Diffusion et absorption
par le Capteurs
particules
atmosphériques
θ s
θW
Absorption
dans l'eau
Diffusion par
les particules
dans l'eau
W
W
n
θ
θ
sin
sin 0
=
L'indice de réfraction de
l'eau
Soleil
1
=
a
n
Indice de réfraction de l'air
Figure 3.4 : Schéma du rayonnement solaire dans la masse d’eau. (B.
Sturm, 1980).
Es
θ 0
r(θ 0 )
E c
Télédétection & logiciel d’application
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Réflexion
sur la
crête des
vagues
diffusion (θ s ) ou absorbée par ses composantes. Le signal retourné au capteur est donc
fonction des propriétés optiques apparentes (sont les différentes mesures d’éclairement, de
luminance, de réflectance et d’atténuation diffuse) qui sont influencées par des propriétés
optiques inhérentes (sont attribuables tant à la nature intrinsèque de la masse d’eau pure
qu’aux particules en suspension ou en solution qu’elle contient.) à la masse d’eau (Dekker,
1991 et Mikhaylov, 1970 in Houma, 2005).
3.2.2. Propriétés optiques de l’eau dans le domaine des courtes longueurs d’onde.
Lorsque le rayonnement solaire atteint une surface d’eau, une fraction importante de
l’éclairement incident est réfléchie spéculairement sans être affectée spectralement, la
réflexion spéculaire ne produit donc qu’un déplacement global du niveau de réflectance sans
affecter sa variation en fonction de la longueur d’onde ( Teillet, 1986 in Houma, 2005).
L’éclairement qui n’est pas réfléchi par la surface de l’eau est réfracté et dirigé vers le
bas. Une partie du flux réfracté est absorbée par l’eau, l’autre est rétrodiffusée.
Si :
E i (λ) est l’éclairement incident à la longueur d’ondeλ,
E a (λ) l’éclairement absorbé par l’eau,
M sp (λ) l’excitance de l’eau due à la réflexion spéculaire.
M d (λ) l’excitance de l’eau due aux processus de la diffusion, on peut écrire :
Diffusion et absorption
par le Capteurs
particules
atmosphériques
θ s
θW
Absorption
dans l'eau
Diffusion par
les particules
dans l'eau
W
W
n
θ
θ
sin
sin 0
=
L'indice de réfraction de
l'eau
Soleil
1
=
a
n
Indice de réfraction de l'air
Figure 3.4 : Schéma du rayonnement solaire dans la masse d’eau. (B.
Sturm, 1980).
Es
θ 0
r(θ 0 )
E c