1. Introduction
31
S = source de photons uniques
bc
ad
S
LS 1
LS 2
D 2
D 1
MEO
M 1
δ
(a)
M 2
(b)
Fig. 1.14 – (a) Interféromètre de Mach-Zehnder : un photon unique est incident
sur la lame séparatrice LS1. Les deux miroirs M1 et M2 recombinent les amplitudes
sur la lame séparatrice LS2 et le photon est détecté en D1 ou D2. Un modulateur
électro-optique MEO introduit un déphasage δ. (b) Action d’une lame séparatrice.
amplitudes ondulatoires : soit a et b les amplitudes d’une onde arrivant de
chaque côté de la lame séparatrice, et soit c et d les amplitudes ondulatoires
quittant la lame séparatrice (figure 1.14b). Dans le cas des ondes électromagnétiques, ces amplitudes peuvent être identifiées par exemple aux champs
électriques. En raison du principe de superposition, les amplitudes c et d sont
reliées linéairement aux amplitudes a et b
c = ta + rb
d = ra + tb
(1.31)
Dans cette équation, t décrit la transmission et r la réflexion. Nous avons supposé la lame séparatrice symétrique : les coefficients t et r sont identiques pour
les deux lignes de (1.31), ce qui peut se déduire du principe de retour inverse de
la lumière ; pour le cas non symétrique, voir Zeilinger [1981]. L’équation (1.31)
s’écrit sous forme matricielle
c
d
=
tr
rt
a
b
= S
a
b
(1.32)
31
S = source de photons uniques
bc
ad
S
LS 1
LS 2
D 2
D 1
MEO
M 1
δ
(a)
M 2
(b)
Fig. 1.14 – (a) Interféromètre de Mach-Zehnder : un photon unique est incident
sur la lame séparatrice LS1. Les deux miroirs M1 et M2 recombinent les amplitudes
sur la lame séparatrice LS2 et le photon est détecté en D1 ou D2. Un modulateur
électro-optique MEO introduit un déphasage δ. (b) Action d’une lame séparatrice.
amplitudes ondulatoires : soit a et b les amplitudes d’une onde arrivant de
chaque côté de la lame séparatrice, et soit c et d les amplitudes ondulatoires
quittant la lame séparatrice (figure 1.14b). Dans le cas des ondes électromagnétiques, ces amplitudes peuvent être identifiées par exemple aux champs
électriques. En raison du principe de superposition, les amplitudes c et d sont
reliées linéairement aux amplitudes a et b
c = ta + rb
d = ra + tb
(1.31)
Dans cette équation, t décrit la transmission et r la réflexion. Nous avons supposé la lame séparatrice symétrique : les coefficients t et r sont identiques pour
les deux lignes de (1.31), ce qui peut se déduire du principe de retour inverse de
la lumière ; pour le cas non symétrique, voir Zeilinger [1981]. L’équation (1.31)
s’écrit sous forme matricielle
c
d
=
tr
rt
a
b
= S
a
b
(1.32)