11. Intrication et non localité quantiques
445
´ etat `
a
t´ el´ eporter
information
classique
Bob
paire
intriqu´ ee
´ etat t´ el´ eport´ e
Source de particules intriqu´ ees
Alice
Fig. 11.14 – Téléportation : Alice effectue une mesure de Bell sur les qubits A et
B et informe Bob du résultat par une voie classique.
intriqué de spin |Φ
(+)
BC (voir (11.137))
|Φ
(+)
BC =
1
√
2
|0 B 0 C + |1 B 1 C
(11.132)
L’état initial des trois particules |Φ ABC est donc
|Φ ABC =
λ|0 A + µ|1 A
1
√
2
|0 B 0 C + |1 B 1 C
=
λ
√
2
|0 A
|0 B 0 C + |1 B 1 C
+
µ
√
2
|1 A
|0 B 0 C + |1 B 1 C
(11.133)
Alice va d’abord appliquer sur les qubits A et C une porte cNOT, le qubit A jouant le rôle de qubit de contrôle et le qubit B celui de qubit
cible (figure 11.15). Cette opération transforme l’état initial (11.133) à trois
qubits en
|Φ
′
ABC =
λ
√
2
|0 A (|0 B 0 C +|1 B 1 C
+
µ
√
2
|1 A (|1 B 0 C +|0 B 1 C
(11.134)
445
´ etat `
a
t´ el´ eporter
information
classique
Bob
paire
intriqu´ ee
´ etat t´ el´ eport´ e
Source de particules intriqu´ ees
Alice
Fig. 11.14 – Téléportation : Alice effectue une mesure de Bell sur les qubits A et
B et informe Bob du résultat par une voie classique.
intriqué de spin |Φ
(+)
BC (voir (11.137))
|Φ
(+)
BC =
1
√
2
|0 B 0 C + |1 B 1 C
(11.132)
L’état initial des trois particules |Φ ABC est donc
|Φ ABC =
λ|0 A + µ|1 A
1
√
2
|0 B 0 C + |1 B 1 C
=
λ
√
2
|0 A
|0 B 0 C + |1 B 1 C
+
µ
√
2
|1 A
|0 B 0 C + |1 B 1 C
(11.133)
Alice va d’abord appliquer sur les qubits A et C une porte cNOT, le qubit A jouant le rôle de qubit de contrôle et le qubit B celui de qubit
cible (figure 11.15). Cette opération transforme l’état initial (11.133) à trois
qubits en
|Φ
′
ABC =
λ
√
2
|0 A (|0 B 0 C +|1 B 1 C
+
µ
√
2
|1 A (|1 B 0 C +|0 B 1 C
(11.134)