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Physique quantique : Fondements
x
τ M
τ M
τ c
τ c
τ c
S
t a
t b
t
Fig. 11.8 – Condition de causalité. L’incertitude sur le temps de production de
la paire est τc e tl et e m p sp r i sp a rl am e s u r ee s tτM . Les tirets représentent la
propagation d’un signal à une vitesse c. Le choix d’Alice pour l’orientation de son
axe ˆ
a doit être fait avant un temps ta, de sorte que Bob ne peut recevoir aucune
information sur ce choix avant d’avoir terminé sa mesure. D’après Scarani [2011].
éviter cette violation sont extrêmement artificiels et ne reposent sur aucune
théorie plausible. La grande majorité des physiciens estime que cette violation
est prouvée avec une grande probabilité. Cependant, il serait souhaitable de
réaliser une expérience éliminant simultanément toutes les échappatoires, ce
qui sera sans doute possible dans un délai de quelques années. Si l’on ne tient
pas compte des échappatoires, on peut affirmer que la théorie quantique est
non locale, au sens où ses résultats ne peuvent être reproduits par aucune
stratégie de communication préétablie, mais cette non localité ne contredit
jamais la causalité relativiste et ne permet pas de transmission d’information
à une vitesse supérieure à celle de la lumière : Alice et Bob observent chacun
une suite aléatoire de +1 et de −1, qui ne contient aucune information, et
c’est seulement en comparant leurs résultats transmis par une voie classique,
à une vitesse inférieure ou égale à c, qu’ils peuvent se rendre compte de leur
corrélation. On trouvera des commentaires additionnels sur ce point dans les
§ 11.3.1 et § 11.5.1. En dernière analyse, et même si l’on évite de faire appel au
mécanisme explicitement non local de réduction du paquet d’ondes, la non localité vient de ce que le dispositif expérimental possède une extension spatiale
irréductible : la distance entre les deux détecteurs peut être arbitrairement
grande.
11.2.4 EPR et la non localité quantique
Cette sous-section réexamine l’argument EPR vu comme conséquence de
la localité en reprenant l’exemple des spins 1/2 dans la configuration de la
figure 11.6. Lorsqu’Alice mesure le spin de sa particule suivant ˆ
a et trouve un
Physique quantique : Fondements
x
τ M
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τ c
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S
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t b
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Fig. 11.8 – Condition de causalité. L’incertitude sur le temps de production de
la paire est τc e tl et e m p sp r i sp a rl am e s u r ee s tτM . Les tirets représentent la
propagation d’un signal à une vitesse c. Le choix d’Alice pour l’orientation de son
axe ˆ
a doit être fait avant un temps ta, de sorte que Bob ne peut recevoir aucune
information sur ce choix avant d’avoir terminé sa mesure. D’après Scarani [2011].
éviter cette violation sont extrêmement artificiels et ne reposent sur aucune
théorie plausible. La grande majorité des physiciens estime que cette violation
est prouvée avec une grande probabilité. Cependant, il serait souhaitable de
réaliser une expérience éliminant simultanément toutes les échappatoires, ce
qui sera sans doute possible dans un délai de quelques années. Si l’on ne tient
pas compte des échappatoires, on peut affirmer que la théorie quantique est
non locale, au sens où ses résultats ne peuvent être reproduits par aucune
stratégie de communication préétablie, mais cette non localité ne contredit
jamais la causalité relativiste et ne permet pas de transmission d’information
à une vitesse supérieure à celle de la lumière : Alice et Bob observent chacun
une suite aléatoire de +1 et de −1, qui ne contient aucune information, et
c’est seulement en comparant leurs résultats transmis par une voie classique,
à une vitesse inférieure ou égale à c, qu’ils peuvent se rendre compte de leur
corrélation. On trouvera des commentaires additionnels sur ce point dans les
§ 11.3.1 et § 11.5.1. En dernière analyse, et même si l’on évite de faire appel au
mécanisme explicitement non local de réduction du paquet d’ondes, la non localité vient de ce que le dispositif expérimental possède une extension spatiale
irréductible : la distance entre les deux détecteurs peut être arbitrairement
grande.
11.2.4 EPR et la non localité quantique
Cette sous-section réexamine l’argument EPR vu comme conséquence de
la localité en reprenant l’exemple des spins 1/2 dans la configuration de la
figure 11.6. Lorsqu’Alice mesure le spin de sa particule suivant ˆ
a et trouve un