9. Moment angulaire
319
E (eV)
0
spectre continu
l = 0
l = 1
l = 2
l = 3
l = 4
5s
5p
5d
5f
5g
4s
4p
4d
4f
3s
3d
2s
1s
−1
−2
−3
−4
−13
2p
3p
Fig. 9.6 – Spectre de l’atome d’hydrogène avec des exemples de transitions possibles.
se referment sur elles-mêmes
9
. Dans les deux cas, cette propriété du mouvement classique, ainsi que les dégénérescences associées du problème quantique,
ont pour origine une symétrie supplémentaire. Cette symétrie conduit à une
loi de conservation supplémentaire, celle du vecteur de Lenz dans le cas coulombien.
9.5 Distributions angulaires des désintégrations
9.5.1 Rotations de π, parité, réflexion par rapport
àu np l a n
Dans cette section, nous nous proposons d’étudier les désintégrations d’une
particule C en deux particules A et B
C → A + B
(9.97)
9. Les deux comportements peuvent être reliés : cf. Basdevant et Dalibard [2001], chapitre 11, exercice 3.
319
E (eV)
0
spectre continu
l = 0
l = 1
l = 2
l = 3
l = 4
5s
5p
5d
5f
5g
4s
4p
4d
4f
3s
3d
2s
1s
−1
−2
−3
−4
−13
2p
3p
Fig. 9.6 – Spectre de l’atome d’hydrogène avec des exemples de transitions possibles.
se referment sur elles-mêmes
9
. Dans les deux cas, cette propriété du mouvement classique, ainsi que les dégénérescences associées du problème quantique,
ont pour origine une symétrie supplémentaire. Cette symétrie conduit à une
loi de conservation supplémentaire, celle du vecteur de Lenz dans le cas coulombien.
9.5 Distributions angulaires des désintégrations
9.5.1 Rotations de π, parité, réflexion par rapport
àu np l a n
Dans cette section, nous nous proposons d’étudier les désintégrations d’une
particule C en deux particules A et B
C → A + B
(9.97)
9. Les deux comportements peuvent être reliés : cf. Basdevant et Dalibard [2001], chapitre 11, exercice 3.