1. Introduction
3
10
− 4
10
− 2
10
− 6
10
− 10
10
− 14
10
− 8
E (eV)
XU V
I R
micro
10
8
10
4
10
2
1
radio
γ
λ (m)
Fig. 1.1 – Longueur d’onde de rayonnements électromagnétiques et énergie des
photons correspondants. La boîte hachurée représente le domaine visible. Les frontières entre les différents types de rayonnement (par exemple la frontière entre les
rayons γ et les rayons X) ne sont pas définies de façon stricte. Un photon d’énergie
E = 1 eV a une longueur d’onde λ =1.24×10
−6 m, une fréquence ν =2.42×10
14 Hz
et une fréquence angulaire ω =1 .52 × 10
15 rad.s
−1
.
Na
+
C1
–
l
Fig. 1.2 – Arrangement des atomes dans le cristal de chlorure de sodium. Les ions
chlore Cl
− sont plus gros que les ions sodium Na
+ .
figure 1.3 représente schématiquement une configuration des atomes pour un
liquide où les sphères sont pratiquement en contact, mais sont disposées de
façon désordonnée. Partant du centre d’un atome pris comme origine, la probabilité p(r) de trouver le centre d’un autre atome à une distance r de ce
centre sera pratiquement nulle tant que r <
∼ σ. Cette probabilité deviendra au
contraire maximale pour r = σ, 2σ, ... et oscillera ensuite pour se stabiliser
à une constante, alors que dans le cas d’un solide cristallin, la fonction p(r)
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E (eV)
XU V
I R
micro
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radio
γ
λ (m)
Fig. 1.1 – Longueur d’onde de rayonnements électromagnétiques et énergie des
photons correspondants. La boîte hachurée représente le domaine visible. Les frontières entre les différents types de rayonnement (par exemple la frontière entre les
rayons γ et les rayons X) ne sont pas définies de façon stricte. Un photon d’énergie
E = 1 eV a une longueur d’onde λ =1.24×10
−6 m, une fréquence ν =2.42×10
14 Hz
et une fréquence angulaire ω =1 .52 × 10
15 rad.s
−1
.
Na
+
C1
–
l
Fig. 1.2 – Arrangement des atomes dans le cristal de chlorure de sodium. Les ions
chlore Cl
− sont plus gros que les ions sodium Na
+ .
figure 1.3 représente schématiquement une configuration des atomes pour un
liquide où les sphères sont pratiquement en contact, mais sont disposées de
façon désordonnée. Partant du centre d’un atome pris comme origine, la probabilité p(r) de trouver le centre d’un autre atome à une distance r de ce
centre sera pratiquement nulle tant que r <
∼ σ. Cette probabilité deviendra au
contraire maximale pour r = σ, 2σ, ... et oscillera ensuite pour se stabiliser
à une constante, alors que dans le cas d’un solide cristallin, la fonction p(r)