17. Champ électromagnétique quantifié
745
Fig. 17.6 – Brouillage des interférences en raison de la décohérence. Figure du
haut : influence de la pression. Figure du bas : influence de la température. D’après
Arndt et. al. [2005], reproduit avec l’aimable autorisation d’A. Zeilinger.
niveaux de plus en plus élevés. Trois photons sont émis en moyenne par
molécule à 2500 K et conduisent au brouillage des interférences, parce
que l’on dispose alors d’une information sur le chemin suivi. L’émission d’un photon tel que λ ≪ a permet en principe de déterminer la
trajectoire, et l’information est codée dans l’environnement, même si
on ne peut pas l’observer en pratique. Quantitativement, la fonction de
décohérence η( r − r
′ ) est donnée par
ρ( r − r
′ )=η( r − r
′ )ρ 0 ( r − r
′ )
η( r − r
′ )=
1
E tot
∞
0
dλ E λ sinc
2π
| r − r
′ |
λ
(17.142)
avec sinc x =sinx/x et E λ est le taux d’émission à λ.
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Fig. 17.6 – Brouillage des interférences en raison de la décohérence. Figure du
haut : influence de la pression. Figure du bas : influence de la température. D’après
Arndt et. al. [2005], reproduit avec l’aimable autorisation d’A. Zeilinger.
niveaux de plus en plus élevés. Trois photons sont émis en moyenne par
molécule à 2500 K et conduisent au brouillage des interférences, parce
que l’on dispose alors d’une information sur le chemin suivi. L’émission d’un photon tel que λ ≪ a permet en principe de déterminer la
trajectoire, et l’information est codée dans l’environnement, même si
on ne peut pas l’observer en pratique. Quantitativement, la fonction de
décohérence η( r − r
′ ) est donnée par
ρ( r − r
′ )=η( r − r
′ )ρ 0 ( r − r
′ )
η( r − r
′ )=
1
E tot
∞
0
dλ E λ sinc
2π
| r − r
′ |
λ
(17.142)
avec sinc x =sinx/x et E λ est le taux d’émission à λ.