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3 • Le point de vue thermodynamique
3.2 PARAMÈTRES D’ÉTAT D’UN SYSTÈME
ÉLECTROMÉCANIQUE
3.2.1 Paramètres électromécaniques globaux
Les actions macroscopiques qu’exercent les sources extérieures sur le système sont
souvent décrites à l’aide de paramètres externes à caractère global.
Ainsi, s’agissant tout d’abord des aspects mécaniques, ces paramètres globaux sont
associés à des déplacements, des forces ou des couples résultants. Ceux-ci sont généralement transmis à travers un organe macroscopique reliant le système au milieu
extérieur. Les paramètres globaux s’expriment en fonction des variables locales décrivant la déformation des mileux continus (déformation S ik , contrainte T ik ) à l’aide
des expressions (2.22), (2.23) et (2.24) établies à la section 2.2.3.
S’agissant des variables globales propres aux aspects électromagnétiques, leur définition résulte de manière générale des équations du champ électromagnétiques exprimées sous leur forme intégrale. Ainsi, l’équation rot E = −∂B/∂t, intégrée sur
une surface (S G ) finie délimitée par un contour fermé orienté (G), fournit en utilisant
le théorème de Stokes :
e =
(G)
E·dl = −
dw
dt
(3.1)
où e désigne la force électromotrice et w le flux magnétique s’écoulant à travers la
surface (S G ) conformément à la définition :
w =
(S G )
B·ds
(3.2)
Nous reviendrons à la section 4.3.4 sur cette formulation intégrale de la loi de l’induction, afin d’en dégager toute la signification tant pour les systèmes fixes plongés
dans un champ variable que pour les circuits mobiles se mouvant dans le champ.
Par ailleurs, l’intégration sur le volume des termes de l’équation div D = r donne,
en vertu de la formule de Gauss :
q c =
(V )
rdv =
(∂V )
D·ds
(3.3)
où q c représente la quantité de charge électrique contenue dans le volume (V )
bordé par la surface (∂V ).
Quant au flux de la densité de courant j à travers une surface finie (S), il définit
l’intensité du courant i qui la traverse :
i =
(S)
j·ds
(3.4)
3 • Le point de vue thermodynamique
3.2 PARAMÈTRES D’ÉTAT D’UN SYSTÈME
ÉLECTROMÉCANIQUE
3.2.1 Paramètres électromécaniques globaux
Les actions macroscopiques qu’exercent les sources extérieures sur le système sont
souvent décrites à l’aide de paramètres externes à caractère global.
Ainsi, s’agissant tout d’abord des aspects mécaniques, ces paramètres globaux sont
associés à des déplacements, des forces ou des couples résultants. Ceux-ci sont généralement transmis à travers un organe macroscopique reliant le système au milieu
extérieur. Les paramètres globaux s’expriment en fonction des variables locales décrivant la déformation des mileux continus (déformation S ik , contrainte T ik ) à l’aide
des expressions (2.22), (2.23) et (2.24) établies à la section 2.2.3.
S’agissant des variables globales propres aux aspects électromagnétiques, leur définition résulte de manière générale des équations du champ électromagnétiques exprimées sous leur forme intégrale. Ainsi, l’équation rot E = −∂B/∂t, intégrée sur
une surface (S G ) finie délimitée par un contour fermé orienté (G), fournit en utilisant
le théorème de Stokes :
e =
(G)
E·dl = −
dw
dt
(3.1)
où e désigne la force électromotrice et w le flux magnétique s’écoulant à travers la
surface (S G ) conformément à la définition :
w =
(S G )
B·ds
(3.2)
Nous reviendrons à la section 4.3.4 sur cette formulation intégrale de la loi de l’induction, afin d’en dégager toute la signification tant pour les systèmes fixes plongés
dans un champ variable que pour les circuits mobiles se mouvant dans le champ.
Par ailleurs, l’intégration sur le volume des termes de l’équation div D = r donne,
en vertu de la formule de Gauss :
q c =
(V )
rdv =
(∂V )
D·ds
(3.3)
où q c représente la quantité de charge électrique contenue dans le volume (V )
bordé par la surface (∂V ).
Quant au flux de la densité de courant j à travers une surface finie (S), il définit
l’intensité du courant i qui la traverse :
i =
(S)
j·ds
(3.4)