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5 • Convertisseurs à effets électromagnétiques
La distribution spatio-temporelle de courant obtenue n’est autre que celle d’une
onde progressive d’amplitude C I et dont la vitesse de phase s’exprime par :
v w = l p v/2p
(5.4)
Les bobines (B 1 ) et (B 2 ) sont communément appelées enroulements de phases.
Ce procédé se généralise aisément au cas d’un système de m bobines élémentaires
alimentées par un système polyphasé équilibré de courants sinusoïdaux (cf. § 6.2.5).
L’onde de courant ainsi obtenue engendre une onde de champ qui se propage à la
même vitesse le long de l’interface. L’interaction de ce champ glissant (ou tournant
dans le cas d’une géométrique cylindrique) avec un moment magnétique permanent,
se déplaçant à la même vitesse, s’effectue donc en régime stationnaire. Cette condition de synchronisme permet alors aux forces ou couples s’exerçant entre les deux
armatures de présenter une valeur moyenne non nulle.
Remarquons enfin que, pris indépendamment, chaque enroulement de phase génère un champ fixe dont l’intensité est modulée par le courant alternatif qui le traverse. Ce champ pulsant possède toutes les caractéristiques d’une onde stationnaire.
Ainsi, c’est la composition, dans le temps et dans l’espace, du système d’ondes stationnaires attachées aux différents enroulements de phase qui est responsable de la
propagation de l’onde progressive magnétique. Nous verrons au chapitre 7 que ce
principe général joue également un rôle majeur dans le domaine des convertisseurs à
armatures déformables.
: bobine (B1)
: bobine (B2)
: “aller”
: “retour”
(
)
Oy
S
Ox
Oc
(x)
1
Oc
(x)
2
Ok(x,t)
Oλ p /2
Figure 5.4 Génération d’une onde progressive de courant à l’aide d’une armature
diphasée symétrique
5.2.2 Armatures polyphasées
Sur le plan pratique, la constitution d’une armature polyphasée repose, là encore, sur
diverses architectures possibles. Le choix de telle ou telle solution dépend étroitement des conditions d’exploitation du convertisseur. Il est évident, par exemple, que
5 • Convertisseurs à effets électromagnétiques
La distribution spatio-temporelle de courant obtenue n’est autre que celle d’une
onde progressive d’amplitude C I et dont la vitesse de phase s’exprime par :
v w = l p v/2p
(5.4)
Les bobines (B 1 ) et (B 2 ) sont communément appelées enroulements de phases.
Ce procédé se généralise aisément au cas d’un système de m bobines élémentaires
alimentées par un système polyphasé équilibré de courants sinusoïdaux (cf. § 6.2.5).
L’onde de courant ainsi obtenue engendre une onde de champ qui se propage à la
même vitesse le long de l’interface. L’interaction de ce champ glissant (ou tournant
dans le cas d’une géométrique cylindrique) avec un moment magnétique permanent,
se déplaçant à la même vitesse, s’effectue donc en régime stationnaire. Cette condition de synchronisme permet alors aux forces ou couples s’exerçant entre les deux
armatures de présenter une valeur moyenne non nulle.
Remarquons enfin que, pris indépendamment, chaque enroulement de phase génère un champ fixe dont l’intensité est modulée par le courant alternatif qui le traverse. Ce champ pulsant possède toutes les caractéristiques d’une onde stationnaire.
Ainsi, c’est la composition, dans le temps et dans l’espace, du système d’ondes stationnaires attachées aux différents enroulements de phase qui est responsable de la
propagation de l’onde progressive magnétique. Nous verrons au chapitre 7 que ce
principe général joue également un rôle majeur dans le domaine des convertisseurs à
armatures déformables.
: bobine (B1)
: bobine (B2)
: “aller”
: “retour”
(
)
Oy
S
Ox
Oc
(x)
1
Oc
(x)
2
Ok(x,t)
Oλ p /2
Figure 5.4 Génération d’une onde progressive de courant à l’aide d’une armature
diphasée symétrique
5.2.2 Armatures polyphasées
Sur le plan pratique, la constitution d’une armature polyphasée repose, là encore, sur
diverses architectures possibles. Le choix de telle ou telle solution dépend étroitement des conditions d’exploitation du convertisseur. Il est évident, par exemple, que