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4 • Interaction électromécanique
bobine (B) de la figure 4.8 par un aimant permanent polarisé suivant Ox et déplacé le
long de ce même axe, on observe que le corps conducteur cherche globalement à accompagner le mouvement imprimé à la source aimantée. Les forces engendrées sont
tantôt répulsives lorsque l’aimant s’approche du corps, tantôt attractives lorsqu’il
s’en éloigne. Ces forces disparaissent lorsque la vitesse relative des corps s’annule.
Ainsi, d’un point de vue mécanique, l’effet modérateur précédemment évoqué revient
à un effet amortisseur.
O
M
Ox’
Ox
H extω (M)
Om
ω
(B)
(C)
(B) : bobine produisant le champ alternatif
(C) : corps conducteur siège d’un moment induit
H
m
ext ω
ω
Figure 4.8 Corps conducteur plongé dans un champ magnétique variable
Nous verrons au chapitre 5 que l’ensemble de ces phénomènes trouve une application directe dans le domaine des machines et des actionneurs électromécaniques.
Comme pour les procédés basés sur l’utilisation de moments magnétiques induits
(cf. § 4.2.5), l’avantage que procure la mise en jeu de courants induits tient au fait
que l’énergie requise pour créer la source magnétique mobile est directement puisée dans le champ avec lequel elle interagit. Aussi, dans certaines configurations, on
pourra de ce fait éliminer les moyens de couplage galvanique (généralement un système de bagues et de balais) nécessaires à la création d’une source mobile à partir de
courants extérieurement produits.
4.3.6 Sur les vertus d’une conception relativiste de l’induction
Afin de mesurer concrètement l’intérêt du point de vue relativiste pour comprendre
et caractériser le fonctionnement des convertisseurs électromécaniques fondés sur le
principe d’induction, considérons la machine tournante schématisée sur la figure 4.9.
Cette structure, parmi les plus simples que l’on puisse imaginer, est constituée d’un
conducteur en forme de tore, de rayon moyen R et de section droite circulaire de
4 • Interaction électromécanique
bobine (B) de la figure 4.8 par un aimant permanent polarisé suivant Ox et déplacé le
long de ce même axe, on observe que le corps conducteur cherche globalement à accompagner le mouvement imprimé à la source aimantée. Les forces engendrées sont
tantôt répulsives lorsque l’aimant s’approche du corps, tantôt attractives lorsqu’il
s’en éloigne. Ces forces disparaissent lorsque la vitesse relative des corps s’annule.
Ainsi, d’un point de vue mécanique, l’effet modérateur précédemment évoqué revient
à un effet amortisseur.
O
M
Ox’
Ox
H extω (M)
Om
ω
(B)
(C)
(B) : bobine produisant le champ alternatif
(C) : corps conducteur siège d’un moment induit
H
m
ext ω
ω
Figure 4.8 Corps conducteur plongé dans un champ magnétique variable
Nous verrons au chapitre 5 que l’ensemble de ces phénomènes trouve une application directe dans le domaine des machines et des actionneurs électromécaniques.
Comme pour les procédés basés sur l’utilisation de moments magnétiques induits
(cf. § 4.2.5), l’avantage que procure la mise en jeu de courants induits tient au fait
que l’énergie requise pour créer la source magnétique mobile est directement puisée dans le champ avec lequel elle interagit. Aussi, dans certaines configurations, on
pourra de ce fait éliminer les moyens de couplage galvanique (généralement un système de bagues et de balais) nécessaires à la création d’une source mobile à partir de
courants extérieurement produits.
4.3.6 Sur les vertus d’une conception relativiste de l’induction
Afin de mesurer concrètement l’intérêt du point de vue relativiste pour comprendre
et caractériser le fonctionnement des convertisseurs électromécaniques fondés sur le
principe d’induction, considérons la machine tournante schématisée sur la figure 4.9.
Cette structure, parmi les plus simples que l’on puisse imaginer, est constituée d’un
conducteur en forme de tore, de rayon moyen R et de section droite circulaire de