4.2 Sources électromagnétiques en interaction statique
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à la surface. La configuration « répulsive » suppose au contraire une distribution
tangentielle du champ le long de cet interface.
(a) : configuration “attractive” ( . >0)
m H
p
e x t
O
(b) : configuration “répulsive” ( . <0)
m H
p
e x t
O
O
M
Ox’
Ox
H ext (M)
Om p
O
M
Ox’
Ox
H ext (M)
Om p
(B)
(B)
(D )
p
(D )
p
(B) : bobine produisant le champ
(D ) : dipôle permanent de moment
H
m
ext
p
p
Figure 4.5 Dipôle permanent (moment « produit ») plongé dans le champ d’une bobine fixe
b) Effets d’un moment « induit »
Dans le cas d’un corps polarisable, le moment dépend, en amplitude et en direction,
du champ extérieur qui lui donne naissance. Si l’on se limite au cas usuel d’un milieu
linéaire caractérisé par une matrice de susceptibilité de forme diagonale, le signe de
l’enthalpie d’interaction (4.10) est directement imposé par le signe des constantes
κ m kk . On distingue alors deux sous-classes d’effets selon le signe de ces coefficients :
➤ Dipôle à susceptibilité positive :
Cette catégorie recouvre le cas des milieux paramagnétiques (susceptibilité positive de faible valeur) ou ferromagnétique (avec les réserves formulées au § 4.2.2).
Les composantes de la polarisation induite et du champ extérieur ont même signe. Le
produit scalaire m x ·H ext est positif ou nul. En conséquence, le corps dérive spontanément vers les zones où l’intensité du champ est forte, tout en cherchant à orienter
son moment dans la même direction et dans le même sens que le champ. La figure
4.6 (a) illustre les effets exclusivement « attractifs » observés dans le cas du dipôle
ferromagnétique en translation rectiligne le long de l’axe d’une bobine fixe.
➤ Dipôle à susceptibilité négative :
Dans le cas d’un corps diamagnétique, les composantes de la polarisation induite
sont systématiquement opposées à celles du champ extérieur, si bien que le produit scalaire m x ·H ext est négatif ou nul. Le corps cherche à occuper les zones de
plus faible intensité de champ. S’il en a la possibilité, il orientera spontanément son
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à la surface. La configuration « répulsive » suppose au contraire une distribution
tangentielle du champ le long de cet interface.
(a) : configuration “attractive” ( . >0)
m H
p
e x t
O
(b) : configuration “répulsive” ( . <0)
m H
p
e x t
O
O
M
Ox’
Ox
H ext (M)
Om p
O
M
Ox’
Ox
H ext (M)
Om p
(B)
(B)
(D )
p
(D )
p
(B) : bobine produisant le champ
(D ) : dipôle permanent de moment
H
m
ext
p
p
Figure 4.5 Dipôle permanent (moment « produit ») plongé dans le champ d’une bobine fixe
b) Effets d’un moment « induit »
Dans le cas d’un corps polarisable, le moment dépend, en amplitude et en direction,
du champ extérieur qui lui donne naissance. Si l’on se limite au cas usuel d’un milieu
linéaire caractérisé par une matrice de susceptibilité de forme diagonale, le signe de
l’enthalpie d’interaction (4.10) est directement imposé par le signe des constantes
κ m kk . On distingue alors deux sous-classes d’effets selon le signe de ces coefficients :
➤ Dipôle à susceptibilité positive :
Cette catégorie recouvre le cas des milieux paramagnétiques (susceptibilité positive de faible valeur) ou ferromagnétique (avec les réserves formulées au § 4.2.2).
Les composantes de la polarisation induite et du champ extérieur ont même signe. Le
produit scalaire m x ·H ext est positif ou nul. En conséquence, le corps dérive spontanément vers les zones où l’intensité du champ est forte, tout en cherchant à orienter
son moment dans la même direction et dans le même sens que le champ. La figure
4.6 (a) illustre les effets exclusivement « attractifs » observés dans le cas du dipôle
ferromagnétique en translation rectiligne le long de l’axe d’une bobine fixe.
➤ Dipôle à susceptibilité négative :
Dans le cas d’un corps diamagnétique, les composantes de la polarisation induite
sont systématiquement opposées à celles du champ extérieur, si bien que le produit scalaire m x ·H ext est négatif ou nul. Le corps cherche à occuper les zones de
plus faible intensité de champ. S’il en a la possibilité, il orientera spontanément son