CHAPITRE 5 – OPTIQUE GÉOMÉTRIQUE
Il vient donc, en posant h = OH :
δ max
D
= −
f 2
FH
1
OH
+
1
f
= −
f 2
f − h
−
1
h
+
1
f
=
f
h
soit h =
f D
δ max
.
h est appelée distance hyperfocale. Tous les points situés dans un plan de front à distance
supérieure à h donnent des taches de diamètre δ < δ max , donc sont nets sur la photo. Plus h
est petit, plus la profondeur de champ est grande.
Pour un nombre d’ouverture N =
f
D
donné, la distance hyperfocale h =
f 2
Nδ max
est proportionnelle à f 2 . Ceci explique pourquoi la profondeur de champ est plus grande sur la photo
5.51, prise avec l’objectif grand-angle, que sur la photo 5.52, prise avec le téléobjectif.
SAVOIRS
• approximation de l’optique géométrique
• lois de Descartes
• phénomène de réflexion totale
• image dans un miroir plan
• approximation de Gauss
• conditions de stigmatisme et aplanétisme approchés
• condition D > 4 f pour la projection
• modèle de l’œil
• ordres de grandeur de la résolution angulaire de l’œil et de la plage d’accomodation
SAVOIR-FAIRE
• établir la condition de réflexion totale
• construire l’image d’un objet par un miroir
• construire l’image d’un objet par une lentille mince
• appliquer des formules de conjugaison fournies
• établir la condition D > 4 f pour une projection
• modéliser un instrument d’optique à l’aide de plusieurs lentilles
• modéliser l’œil
• en comparant des photographies discuter l’influence de la durée d’exposition, du diaphragme et de la focale
MOTS-CLÉS
• rayon lumineux
• miroir
• réflexion
• dioptre
• réfraction
• rayon incident
• rayon émergent
• objet, image
• réel, virtuel
• système centré
• foyer
• approximation de Gauss
• lentille convergente
• lentille divergente
• distance focale
SYNTHÈSE
184
Il vient donc, en posant h = OH :
δ max
D
= −
f 2
FH
1
OH
+
1
f
= −
f 2
f − h
−
1
h
+
1
f
=
f
h
soit h =
f D
δ max
.
h est appelée distance hyperfocale. Tous les points situés dans un plan de front à distance
supérieure à h donnent des taches de diamètre δ < δ max , donc sont nets sur la photo. Plus h
est petit, plus la profondeur de champ est grande.
Pour un nombre d’ouverture N =
f
D
donné, la distance hyperfocale h =
f 2
Nδ max
est proportionnelle à f 2 . Ceci explique pourquoi la profondeur de champ est plus grande sur la photo
5.51, prise avec l’objectif grand-angle, que sur la photo 5.52, prise avec le téléobjectif.
SAVOIRS
• approximation de l’optique géométrique
• lois de Descartes
• phénomène de réflexion totale
• image dans un miroir plan
• approximation de Gauss
• conditions de stigmatisme et aplanétisme approchés
• condition D > 4 f pour la projection
• modèle de l’œil
• ordres de grandeur de la résolution angulaire de l’œil et de la plage d’accomodation
SAVOIR-FAIRE
• établir la condition de réflexion totale
• construire l’image d’un objet par un miroir
• construire l’image d’un objet par une lentille mince
• appliquer des formules de conjugaison fournies
• établir la condition D > 4 f pour une projection
• modéliser un instrument d’optique à l’aide de plusieurs lentilles
• modéliser l’œil
• en comparant des photographies discuter l’influence de la durée d’exposition, du diaphragme et de la focale
MOTS-CLÉS
• rayon lumineux
• miroir
• réflexion
• dioptre
• réfraction
• rayon incident
• rayon émergent
• objet, image
• réel, virtuel
• système centré
• foyer
• approximation de Gauss
• lentille convergente
• lentille divergente
• distance focale
SYNTHÈSE
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