7.7P ropagation dans les milieuxmatériels homogènes 181
incluse dans cette bande intermédiaire.Lemétal est opaque dans ce domaine, car il
ne peut ya voir de propagationd’onde électromagnétique au seindumatériau. En
revanche, la propagationest possiblesur une distance de 1mmpour des ondes de
fréquence égaleà10
17
Hz, début du domaine des rayons X. Pour des pulsations très
grandes devant la pulsationplasma ( v v p ), on retrouvelarelationdedispersion
de l’onde électromagnétique dans le vide :lemilieumatérielest alors transparent
pour ces fréquences.
Encart 7.5 Les miroirs
La conductivité des métaux empêche la propagationdes ondes électromagnétiques dans le domaine optique. Cette propriété est depuislongtemps exploitée
pour former des miroirs :comme l’énergieélectromagnétique ne peut pénétrer
le métal, elle doitêtre renvoyée.
Lespremiersmiroirs étaient faits de plaques de métalpolies. Mais une surface
approximativement plane ne renvoyaitqu’une image imparfaite et déformée.
Au XIV
e
siècle, on commenceàutiliser le verre comme un support plan sur
lequel on dépose un amalgame de plomb et d’étain. Puisv intl at echnique
de la dépositiond ’une finecouche de selsd ’argentsur une surface de verre.
Actuellement, pour lesm iroirs courants,o nu tilised el ’aluminium comme
couche réfléchissanteetonledoubled’une couche de protection.
En introduisant dans le verre desa tomesm étalliques àf aiblec oncentration,
on peut favoriser la réflexion du rayonnementinfrarougetout en laissant passer au mieux le rayonnementvisible.Cette technique permetdefabriquerdes
vitragesd its athermiques,e nf aitd es vitragesq ui limitent le franchissement
pour le rayonnementinfrarouge. Cesvitragessont utilisés dans l’automobileet
le bâtiment.
L’effetdepeau misenévidence dans la bande1,appeléaussi effetKelvin ,incite àla
descriptionsuivante:la conductionélectrique sous l’effet d’un champ électromagnétique n’al ieuq ue dans une fine épaisseur où toutes lescharges de conductionsont
concentrées. On peutalors définirune densité superficielle de charges s ,ainsi qu’une
densité superficielle de courant j s .Dans la limite du métal parfaitement conducteur,
ces quantitésnesont définiesque dans le plan de l’interface du matériau.
7.7.3 Propagation dans un isolant parfait
Un isolant parfaitest caractérisépar une conductivité nulle et une permittivité relative
´ r 1:
g = 0 , ´ = ´ r ´ 0 .
©Dunod –Laphotocopienon autorisée est un délit
incluse dans cette bande intermédiaire.Lemétal est opaque dans ce domaine, car il
ne peut ya voir de propagationd’onde électromagnétique au seindumatériau. En
revanche, la propagationest possiblesur une distance de 1mmpour des ondes de
fréquence égaleà10
17
Hz, début du domaine des rayons X. Pour des pulsations très
grandes devant la pulsationplasma ( v v p ), on retrouvelarelationdedispersion
de l’onde électromagnétique dans le vide :lemilieumatérielest alors transparent
pour ces fréquences.
Encart 7.5 Les miroirs
La conductivité des métaux empêche la propagationdes ondes électromagnétiques dans le domaine optique. Cette propriété est depuislongtemps exploitée
pour former des miroirs :comme l’énergieélectromagnétique ne peut pénétrer
le métal, elle doitêtre renvoyée.
Lespremiersmiroirs étaient faits de plaques de métalpolies. Mais une surface
approximativement plane ne renvoyaitqu’une image imparfaite et déformée.
Au XIV
e
siècle, on commenceàutiliser le verre comme un support plan sur
lequel on dépose un amalgame de plomb et d’étain. Puisv intl at echnique
de la dépositiond ’une finecouche de selsd ’argentsur une surface de verre.
Actuellement, pour lesm iroirs courants,o nu tilised el ’aluminium comme
couche réfléchissanteetonledoubled’une couche de protection.
En introduisant dans le verre desa tomesm étalliques àf aiblec oncentration,
on peut favoriser la réflexion du rayonnementinfrarougetout en laissant passer au mieux le rayonnementvisible.Cette technique permetdefabriquerdes
vitragesd its athermiques,e nf aitd es vitragesq ui limitent le franchissement
pour le rayonnementinfrarouge. Cesvitragessont utilisés dans l’automobileet
le bâtiment.
L’effetdepeau misenévidence dans la bande1,appeléaussi effetKelvin ,incite àla
descriptionsuivante:la conductionélectrique sous l’effet d’un champ électromagnétique n’al ieuq ue dans une fine épaisseur où toutes lescharges de conductionsont
concentrées. On peutalors définirune densité superficielle de charges s ,ainsi qu’une
densité superficielle de courant j s .Dans la limite du métal parfaitement conducteur,
ces quantitésnesont définiesque dans le plan de l’interface du matériau.
7.7.3 Propagation dans un isolant parfait
Un isolant parfaitest caractérisépar une conductivité nulle et une permittivité relative
´ r 1:
g = 0 , ´ = ´ r ´ 0 .
©Dunod –Laphotocopienon autorisée est un délit