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3 Superposition et le théorème de l’extra-élément
β 100
:=
R
r π
C 10kΩ
:=
r π 1.2kΩ
:=
R E 470Ω
:=
R f 150kΩ
:=
R n
β
R E 1
1
β
+
⋅
+
−
− 486.7Ω
=
:=
G 1 :=
R d R C
:=
H 0
β R C
⋅
r π
β 1
+
(
)R E
⋅
+
−
:=
β R C
⋅
β 1
(
)R
−
1
r π
β
R E 1
1
β
+
⋅
+
R f
−
R
⋅
= −19.2
r π
β 1
+
(
)R E
⋅
+
1
R C
R f
+
= −20.547
Figure 3.31 Les résultats de Mathcad
®
sont identiques à ceux
retournés par l’analyse en courant continu de
SPICE de la Figure 3.30.
3.2.5 L’EET au travail – Exemple 5
Nous allons maintenant considérer la présence du condensateur C i dans le circuit, comme le montre la Figure 3.28. Après tout, considérer son impédance
comme un court-circuit au début de l’ exercice était déjà une forme de EET –
voir  (3.55) – et nous avons déjà dérivé une partie du résultat avec (3.93). En
appliquant l’EET, l’ expression complète incluant le condensateur C i est
C’ est une résistance négative. Si un condensateur était connecté à la place de R f ,
alors la constante de temps négative résultante donnerait naissance à un zéro
situé dans le demi-plan droit (Right Half-Plane Zero ou RHPZ).
Nous possédons maintenant toutes les pièces et il est possible de déterminer la
fonction de transfert en utilisant (3.52) :
β
β
β
β
β
β
β
β
β
(
)
= − + +
−
+
+






+
= − +
+
+
−
+
+






+
π
π
π
π
V
V
R
r
R
r R
R
R
R
R
r
R
r R
R
R
R
1
1
1
1
1
1
1
1
1
1
1
out
in
C
E
E
f
C
f
C
E
E
f
C
f
Comme à notre habitude, nous avons testé toutes ces expressions individuelles
avec SPICE et comparé les courbes avec celles délivrées par Mathcad®. Les résultats apparaissent en Figure 3.30 et Figure 3.31 et sont identiques.
(3.93)