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6.5. Renormalisation
Ce mélange a néanmoins été observé, suggérant que la masse des neutrinos n'est pas
rigoureusement nulle. L'extension la plus simple du modèle standard, incluant cet
effet, nécessite une nouvelle matrice de mélange dans le secteur des leptons, appelée
matrice PMNS (Pontecorvo-Maki-Nakagawa-Sakata). La phénoménologie associée
à cette matrice PMNS sera discutée au chapitre 8. Cet effet de mélange dans le secteur
des leptons est extrêmement faible et on peut considérer que seuls les interactions par
courants chargés au sein d'une même famille existent dans les processus de diffusion.
Comme dans le cas de l'interaction forte, il existe également des termes de couplages entre bosons de jauge (trois et quatre bosons) incluant le photon puisque les
bosons W± portent une charge électrique. Ces vertex supplémentaires sont donnés
sur la figure 6.8.
w+
Z/y
Z/'Y
vv+
wvv- w+
Z/'Y
Figure 6.8 - Vertex d'autocouplage entre les bosons électrofaibles.
6.4.4 Secteur de Higgs
La brisure de la symétri e électrofaible via mécanisme de Higgs conduit à l' apparition
d'un boson scalaire neutre, le boson de Higgs. Ce boson est couplé à toutes les particules massives : tous les fermions à l'exception des neutrinos, les bosons de jauge de
l'interaction faible (W± et Z) et le boson de Higgs lui-même (termes d' autocouplage
dans le potentiel). L' intensité du couplage aux fermions est proportionnelle à la masse
du fermion alors que le couplage aux bosons de jauge est proportionnel au carré de la
masse du boson. Les différents vertex sont donnés sur les figure 6.9 (couplages aux
fermions et aux bosons de jauge) et 6.10 ( autocouplages du boson de Higgs ).
6.5 RENORMALISATION
6.5. l Boucles virtuelles
Dans les termes d'ordre 2 et 3 du développement perturba.tif de la matrice de diffusion figurent des diagrammes particuliers, qui sont des corrections aux éléments des
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6.5. Renormalisation
Ce mélange a néanmoins été observé, suggérant que la masse des neutrinos n'est pas
rigoureusement nulle. L'extension la plus simple du modèle standard, incluant cet
effet, nécessite une nouvelle matrice de mélange dans le secteur des leptons, appelée
matrice PMNS (Pontecorvo-Maki-Nakagawa-Sakata). La phénoménologie associée
à cette matrice PMNS sera discutée au chapitre 8. Cet effet de mélange dans le secteur
des leptons est extrêmement faible et on peut considérer que seuls les interactions par
courants chargés au sein d'une même famille existent dans les processus de diffusion.
Comme dans le cas de l'interaction forte, il existe également des termes de couplages entre bosons de jauge (trois et quatre bosons) incluant le photon puisque les
bosons W± portent une charge électrique. Ces vertex supplémentaires sont donnés
sur la figure 6.8.
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wvv- w+
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Figure 6.8 - Vertex d'autocouplage entre les bosons électrofaibles.
6.4.4 Secteur de Higgs
La brisure de la symétri e électrofaible via mécanisme de Higgs conduit à l' apparition
d'un boson scalaire neutre, le boson de Higgs. Ce boson est couplé à toutes les particules massives : tous les fermions à l'exception des neutrinos, les bosons de jauge de
l'interaction faible (W± et Z) et le boson de Higgs lui-même (termes d' autocouplage
dans le potentiel). L' intensité du couplage aux fermions est proportionnelle à la masse
du fermion alors que le couplage aux bosons de jauge est proportionnel au carré de la
masse du boson. Les différents vertex sont donnés sur les figure 6.9 (couplages aux
fermions et aux bosons de jauge) et 6.10 ( autocouplages du boson de Higgs ).
6.5 RENORMALISATION
6.5. l Boucles virtuelles
Dans les termes d'ordre 2 et 3 du développement perturba.tif de la matrice de diffusion figurent des diagrammes particuliers, qui sont des corrections aux éléments des
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