"O
0
c
::J
0
('\"')
T"-f
0
N
@
~
..c
Ol
ï::::
>a.
0
u
Chapitre 6 • Diagrammes de Feynman
90
g
g
g
Figure 6.6 - Vertex entre deux fermions colorés et un gluon (à gauche), entre 3 gluons
(au centre) et entre 4 gluons (à droite).
q, z-, Vt
w+
z
Figure 6.7 - Vertex entre deux fermions et un vecteur de l'interaction faible par
courant chargé (à gauche et au centre) et par courant neutre (à droite).
par courants chargés devraient uniquement se faire à l'intérieur d'une même famille,
soit T H vr. µ H vµ, e H Ve, d H u, s H c et b H t. Cependant, les fermions
du modèle standard étant massifs, on montre que les états propres de 1' interaction
faible et les états propres de propagation (particules libres) ne sont pas les mêmes. Il
en résulte un mélange des saveurs qui conduit à la possibilité de transition par courants chargés entre deux familles différentes. Dans le secteur des quarks, l'amplitude
de ces transitions est caractérisée par une matrice de mélange unitaire, la matrice de
Cabbibo-Kobayashi-Maskawa ou matrice CKM:
(
V 11 c1 Vus Vub J ( 0, 974 0, 226 0, 004 J
VcKM = Vcd V cs Vcb = 0, 226 0, 973 0, 042 .
Vut Vis V 1 b
0, 009 0, 041 0, 999
(6.5 1)
Pour un vertex Wquqd, l'amplitude de Feynman fait intervenir un terme ex:
Vq 11 qd ~· Les termes diagonaux de la matrice sont les plus importants et les couplages faibles se font principalement à l'intérieur d' une même famille de quarks. Le
couplage entre deux familles est moins probable, ce qui permet d'expliquer la grande
durée de vie des particules contenant un quark étrange (K 0 , K±, il ... ). Dans le modèle standard, les neutrinos ont une masse nulle et un tel mélange n'est pas possible.
0
c
::J
0
('\"')
T"-f
0
N
@
~
..c
Ol
ï::::
>a.
0
u
Chapitre 6 • Diagrammes de Feynman
90
g
g
g
Figure 6.6 - Vertex entre deux fermions colorés et un gluon (à gauche), entre 3 gluons
(au centre) et entre 4 gluons (à droite).
q, z-, Vt
w+
z
Figure 6.7 - Vertex entre deux fermions et un vecteur de l'interaction faible par
courant chargé (à gauche et au centre) et par courant neutre (à droite).
par courants chargés devraient uniquement se faire à l'intérieur d'une même famille,
soit T H vr. µ H vµ, e H Ve, d H u, s H c et b H t. Cependant, les fermions
du modèle standard étant massifs, on montre que les états propres de 1' interaction
faible et les états propres de propagation (particules libres) ne sont pas les mêmes. Il
en résulte un mélange des saveurs qui conduit à la possibilité de transition par courants chargés entre deux familles différentes. Dans le secteur des quarks, l'amplitude
de ces transitions est caractérisée par une matrice de mélange unitaire, la matrice de
Cabbibo-Kobayashi-Maskawa ou matrice CKM:
(
V 11 c1 Vus Vub J ( 0, 974 0, 226 0, 004 J
VcKM = Vcd V cs Vcb = 0, 226 0, 973 0, 042 .
Vut Vis V 1 b
0, 009 0, 041 0, 999
(6.5 1)
Pour un vertex Wquqd, l'amplitude de Feynman fait intervenir un terme ex:
Vq 11 qd ~· Les termes diagonaux de la matrice sont les plus importants et les couplages faibles se font principalement à l'intérieur d' une même famille de quarks. Le
couplage entre deux familles est moins probable, ce qui permet d'expliquer la grande
durée de vie des particules contenant un quark étrange (K 0 , K±, il ... ). Dans le modèle standard, les neutrinos ont une masse nulle et un tel mélange n'est pas possible.