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DIAGRAMMES
DE FEYNMAN
Les systèmes physiques qui peuvent être effectivement étudiés expérimentalement
sont limités. Les états liés, qui concernent principalement l'interaction forte, seront
discutés au chapitre 7. Nous allons nous intéresser ici aux processus de diffusions
entre particules.
6.1 PROCESSUS DE DIFFUSION
6.1.1 Opérateur d'évolution
En représentation d'interaction, on peut utiliser les solutions des équations libres pour
décrire les champs en interaction. Le hamiltonien du système se décompose en une
partie décrivant la propagation libre 'Ho et un terme d'interaction 111. Dans cette
représentation, l'opérateur d'évolution entre le temps ti et le temps t f satisfait :
(6.1)
et, à partir de l'équation de Schrodinger en représentation d'interaction, on détermine
que cet opérateur obéit à l'équation :
d
i dt U(tf, ti) = 1!1(t)U(t, ti) ·
(6.2)
En utilisant la condition U(t, t) = Il , on peut intégrer cette équation en :
U(tf, t;) = D - i l
1 1
'V1(t)U(t, t;)dt .
(6.3)
Puis, en remplaçant U par son expression dans le second membre, il vient:
=
(6.4)
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