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Chapitre 8 • Oscillations de neutrinos
c:
.Q
g
(3
0
'o
•Q)
~ 0.8
:0
(1)
"" e
(l_ 0.6
0.4
0.2
0
5000 10000 15000 20000 25000 30000 35000 40000
Distance x/E (km.Gev·
1
)
c:
.Q
g
(3
0
'o
~0.8
:0
(1)
"" e
(l_ 0.6
0.4
0.2
- Ve~ Ve - Ve~ Vx
0
5000 10000 15000 20000 25000 30000 35000 40000
Distance x/E (km.GeV" )
Figure 8.1 - Oscillations d'un état initial ve dans le modèle à trois neutrinos (à gauche)
et approximation dans un modèle à deux neutrinos ve H vx (à droite). Les courbes sont
données en fonction de la distance parcourue pour un neutrino d'l GeV. Le modèle à
deux neutrinos utilise les paramètres d'oscillation des neutrinos solaires
(ôm~ ~ ôm~ 2 =7 x 105 ev· 1 et sin
2 28 0 ~ sin
2 28 12 = 0,86).
c:
.Q
g
'ü
~
'o
•Q)
~ 0.8
:0
2
e
(l_ 0.6
0.4
0
500 1000 1500 2000 2500 3000 3500 4000
Distance x/E (km.GeV'
1
)
c:
.Q
g
'ü
~
'o
•Q)
~ 0.8
:0
2
e
(l_ 0.6
0.4
0.2
0
0
Figure 8.2 - Oscillations d'un état initial v 1 , dans le modèle à trois neutrinos (à gauche)
et approximation dans un modèle à deux neutrinos vµ - vT (à droite). Les courbes sont
données en fonction de la distance parcourue pour un neutrino d'l GeV. Le modèle à
deux neutrinos utilise les paramètres d'oscillation des neutrinos atmosphériques
(ô~ ~ ôm~ 3 = 2, 4 x 1 o- 3 ev·
1 et sin
2 20A ~ sin
2 20 23 = 0, 97).
L' oscillation des neutrinos, et par conséquent la masse des neutrinos, constitue le
premier phénomène de physique au-delà du modèle standard. Certes, il est tout à fait
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