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7.1. Classification des hadrons
magnétique. La formule de Ge11-Mann Nishjjima s'adapte en ajoutant l'étrangeté :
B +S
Y
Q = h + 2 = /3 + 2 '
(7.10)
où Y est l'hypercharge.
La symétrie d'isospin, construite par analogie avec le spin, repose sur la structure du groupe S U(2). On montre que l'extension à l'étrangeté correspond au groupe
S U(3), qui prédit des multiplets plus grands, obtenus en réunissant plusieurs multiplets S U(2) d'hypercharge différente. Ainsi, les nucléons, le 11, les Let S forment
un octet de particules, toutes de spin J = ~, représenté sur la figure 7 .1 a. De même
il existe un décuplet de baryons de spin J = ~ (figure 7 .1 b) et plusieurs octets de
mésons.
•
n
1
-2
BBo
•
a)
y
1
•
p
1
2
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- 1 •
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•
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B+
!3
y
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•
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l
1
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2
B*B*o
B*!3
•
- 1 •
::'*Û
b)
Figure 7.1 - Multiplets de hadrons représentés dans le plan / 3 , Y (isospin et
hypercharge), chaque ligne correspondant à un multiplet d 'isospin : a) octet de spin ~;
b) décuplet de spin ~·
7.1.5 Formule de masse de Gell-Mann Okubo
Tout comme la symétrie d'isospin, la symétrie S U(3) suppose que les particules d' un
même multiplet (octet ou décuplet) sont différents états d'un même objet. La symétrie d' isospin n'est pas une symétrie exacte, mais est une très bonne approximation.
En revanche, la symétrie S U(3) est clairement brisée, du fait des masses sensiblement différentes des hadrons d' un même multiplet. On peut néanmoins l'utiliser pour
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