8.2 Modes électroniques et ioniques
289
Lorsque le champ électrique est parallèle au champ magnétique statique la dispersion
des photons (Relation 8.27) n’est donc pas modifiée, en effet, l’oscillation électronique étant suivant la direction du champ statique, elle n’est pas couplée au mouvement cyclotronique.
X
O
X
ω R
ω UH
ω pe
ω L
ω ce
ω
=
k c
ω = ω UH
k
ω
ω = ω pe
ω = ωce
Figure 8.10 Dispersion des modes O et X électroniques dans un plasma tel que vce > vpe.
Le mode extraordinaire possède une polarisation élliptique et n’est pas purement
transverse : (E x = 0, E y = 0, E z = 0) ; il est solution du système réduit :
⎛
⎜
⎝
v
2
c 2 ´ ⊥
− j
v
2
c 2 ´ ×
j
v
2
c 2 ´ ×
v
2
c 2 ´ ⊥ − k
2
⊥
⎞
⎟
⎠ ·
E x
E y
=
0
0
Sa dispersion est donc donnée par : k
2
⊥ c
2
= v
2
´ ⊥ − ´
2
× /´ ⊥
, l’introduction des
pulsations de coupure droite et gauche permet finalement d’exprimer la relation de
dispersion :
Mode extraordinaire X : k
2
⊥ c
2
=
v
2
− v
2
R
v
2
− v
2
L
v 2 − v 2
U H
(8.40)
© Dunod – La photocopie non autorisée est un délit
289
Lorsque le champ électrique est parallèle au champ magnétique statique la dispersion
des photons (Relation 8.27) n’est donc pas modifiée, en effet, l’oscillation électronique étant suivant la direction du champ statique, elle n’est pas couplée au mouvement cyclotronique.
X
O
X
ω R
ω UH
ω pe
ω L
ω ce
ω
=
k c
ω = ω UH
k
ω
ω = ω pe
ω = ωce
Figure 8.10 Dispersion des modes O et X électroniques dans un plasma tel que vce > vpe.
Le mode extraordinaire possède une polarisation élliptique et n’est pas purement
transverse : (E x = 0, E y = 0, E z = 0) ; il est solution du système réduit :
⎛
⎜
⎝
v
2
c 2 ´ ⊥
− j
v
2
c 2 ´ ×
j
v
2
c 2 ´ ×
v
2
c 2 ´ ⊥ − k
2
⊥
⎞
⎟
⎠ ·
E x
E y
=
0
0
Sa dispersion est donc donnée par : k
2
⊥ c
2
= v
2
´ ⊥ − ´
2
× /´ ⊥
, l’introduction des
pulsations de coupure droite et gauche permet finalement d’exprimer la relation de
dispersion :
Mode extraordinaire X : k
2
⊥ c
2
=
v
2
− v
2
R
v
2
− v
2
L
v 2 − v 2
U H
(8.40)
© Dunod – La photocopie non autorisée est un délit