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8 • Ondes, oscillations et résonances
sont les modes L et R, nous devons décomposer la polarisation linéaire en une superposition de polarisations circulaires R et L. Les ondes R et L possédant des vitesses
de phase différentes, à la sortie du plasma le plan de polarisation linéaire de l’onde
aura tourné par accumulation de déphasage entre les composantes R et L, c’est l’effet
Faraday.
R
R
W
L
ω R
ω pe
ω L
ω ce
ω
ω
=
k c
k
ω = ω ce
ω = ω pe
Figure 8.9 Dispersion des modes R et L électroniques dans un plasma tel que vpe > vce.
De façon similaire, les conditions de propagation dans la direction perpendiculaire
au champ, b = (0, 0, 1), k = (k ⊥ , 0, 0), s’établissent sur la base de l’équation (8.34).
⎛
⎜
⎜
⎜
⎜
⎜
⎝
v
2
c 2 ´ ⊥
− j
v
2
c 2 ´ ×
0
j
v
2
c 2 ´ ×
v
2
c 2 ´ ⊥ − k
2
⊥
0
0
0
v
2
c 2 ´ − k
2
⊥
⎞
⎟
⎟
⎟
⎟
⎟
⎠
·
⎛
⎝
E x
E y
E z
⎞
⎠ =
⎛
⎝
0
0
0
⎞
⎠
L’analyse de ces conditions de propagation conduit à distinguer deux modes : le
mode ordinaire (O) et le mode extraordinaire (X). Le mode ordinaire possède une
polarisation droite parallèle au champ magnétique statique B 0 , il est obtenu comme
la solution de l’équation réduite :
v
2
c 2 ´ − k
2
⊥ = 0 et (E x = 0, E y = 0, E z = 0), du
système linéaire homogène précédent.
Mode ordinaire O : v
2
= v
2
pe + k
2
⊥ c
2
(8.39)
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