Chapitre 12
Méthode du cristal tournant
12.1 PRINCIPE DE LA MÉTHODE
Lorsque un faisceau monochromatique de rayons X éclaire un cristal, il n’y a diffraction que si un nœud du réseau réciproque se trouve sur la surface de la sphère de
réflexion. Pour amener les nœuds du réseau réciproque sur la sphère d’Ewald, on fait
tourner, au cours de la pose, le cristal autour d’un axe normal au faisceau incident.
La rotation du cristal engendre la rotation du réseau réciproque.
Si l’axe de rotation du cristal présente une orientation quelconque par rapport au réseau cristallin, le diagramme de diffraction
est en général très complexe et inexploitable. Si par contre le cristal
tourne autour d’une rangée n uvw ,
la figure de diffraction est particulièrement simple. En effet, la famille de plans réticulaires (uvw) ∗
du réseau réciproque, d’équidistance D
∗
uvw , est normale à l’axe
de rotation et lors de la rotation ces plans réciproques vont
découper sur la sphère d’Ewald
( figure 12.1) des cercles S 0 , S 1 ,
S 2... distants de D
∗
uvw .
Figure 12.1
Les rayons diffractés sont donc répartis sur une série de cônes de révolution de
sommet C et s’appuyant sur les cercles S 0 , S 1 , S 2 .