Chapitre 10
Diffraction des rayons X
10.1 RAPPELS SUR LA DIFFRACTION
10.1.1 Diffraction de Fraunhofer
On considère un diffracteur éclairé par une
onde plane S0 de vecteur d’onde s 0 . On
observe, à l’infini, la figure de diffraction
dans une direction caractérisée par un vecteur
d’onde s 1 (il est équivalent de faire l’observation dans le plan focal d’une lentille collectrice).
Figure 10.1
Le point O du diffracteur est choisi comme origine des phases ( figure 10.1). Soient
S1 et S2 les plans d’onde qui passent par O et par le point P caractérisé par le vecteur
r. La différence de phase entre les deux plans d’onde est égale à :
w =
2 · p · r · (s 1 − s 0 )
l
= 2 · p · r · S
S =
s 1 − s 0
l
On désigne par A(r ) la transparence du diffracteur (pour un écran percé de fentes, la
transparence est égale à un pour les trous et égale à zéro dans les parties opaques). On
admet que l’amplitude dA, diffusée par l’élément du diffracteur entourant le point P,
est proportionnelle à la longueur dr de cet élément. Avec ces hypothèses l’amplitude
diffusée en M est donc :
A S =
Diffracteur
A(r) · e
j2·p·r·S
· d r
´½µ
Pour la diffraction à l’infini, la figure de diffraction est la transformée de Fourier de
la fonction transparence du diffracteur.