SOLUTIONS DES EXERCICES
v e
v s
R E
R C
R B
i e
i b
i s
R L
h 21 i b
h 11
Nous pouvons écrire :
v e = h 11 · i b + (h 21 + 1) · R E · i b et v s = R L · i s
en remarquant que i s = −
h 21 · i b · R C
R C + R L
soit
v s = −
h 21 · i b · R C · R L
R C + R L
Le gain s’écrit alors :
A v =
v s
v e
= −
h 21 · R C · R L
(R C + R L ) · [h 11 + (h 21 + 1) · R E ]
= − − 3, 1
c) Impédance d’entrée
Par définition Z e =
v e
i e
i e =
v e
R B
+ i b avec i b =
v e
h 11 + (h 21 + 1) · R E
soit donc i e = v e
1
R B
+
1
h 11 + (h 21 + 1) · R E
Y e =
1
Z e
=
1
R B
+
1
h 11 + (h 21 + 1) · R E
soit
Z e =
R B · [h 11 + (h 21 + 1) · R E ]
R B + h 11 + (h 21 + 1) · R E
= 9 280 V
d) Impédance de sortie (hors charge)
Par définition Z s =
v s
i ′
s
ve=0
ce qui revient au
schéma suivant :
v s
R C
R B
R E
h 21 i b
h 11
i e
i b
i' s
On remarque que si v e = 0 alors i e = i b . L’équation de maille à l’entrée conduit à :
h 11 · i b + (h 21 + 1) · R E i b = 0 soit i b = 0
Si i b = 0, le générateur h 21 i b = 0, il est donc
désactivé. On en déduit l’impédance de sortie :
Z s = R C = 4 700 V
e) Impédance de sortie (en charge)
La définition reste identique. Il suffit de rajouter la résistance R L en parallèle avec R C . On en
déduit Z s =
R C R L
R C + R L
= 3 197 V
Remarques
Il est judicieux de comparer la valeur du gain
de cet amplificateur avec celui du montage de la
figure 23.10 où l’on avait obtenu – 138,5 (montage à émetteur commun) et ceci même si les deux
montages sont quelque peu différents. En effet, on
remarque que le gain en tension est sensiblement
diminué (– 3,1) lorsque la résistance d’émetteur
n’est pas découplée.
Les valeurs des impédances d’entrée et de sortie
seront qualifiées de « moyennes » (quelques centaines d’ohms à quelques centaines de kilo ohms).
On ne peut par conséquent pas classer ce montage parmi les 4 types d’amplificateurs dont nous
avons parlé (tension, courant, transrésistance ou
transconductance). En effet, cette classification est
établie selon les valeurs des impédances d‘entrée
et de sortie (idéalement, elles doivent tendre vers
zéro ou l’infini).
Chapitre 24
24.1 a) L’AOP étant idéal, ceci implique que
´ = 0. De plus, Z e est infinie ce qui veut dire
qu’aucun courant ne rentre dans les entrées inverseuse et non inverseuse de l’AOP. Dans ce cas, on
peut écrire :
i 2 = i 1 par conséquent v e1 = (R 3 + R 4 ) · i 1 + v s
v
+ =
R 2 · v e2
R 1 + R 2
= v
−
v e1 = R 3 · i 1 + v
+ = R 3 · i 1 +
R 2 · v e2
R 1 + R 2
⇒ i 1 =
1
R 3
·
v e1 −
v e2 · R 2
R 1 + R 2
©
Dunod – La photocopie non autorisée est un délit
623
“Gautron_9782100543007” (Col. : ScienceSup3-193x250) — 2010/6/15 — 17:13 — page 623 — #633
i
i
i
i
v e
v s
R E
R C
R B
i e
i b
i s
R L
h 21 i b
h 11
Nous pouvons écrire :
v e = h 11 · i b + (h 21 + 1) · R E · i b et v s = R L · i s
en remarquant que i s = −
h 21 · i b · R C
R C + R L
soit
v s = −
h 21 · i b · R C · R L
R C + R L
Le gain s’écrit alors :
A v =
v s
v e
= −
h 21 · R C · R L
(R C + R L ) · [h 11 + (h 21 + 1) · R E ]
= − − 3, 1
c) Impédance d’entrée
Par définition Z e =
v e
i e
i e =
v e
R B
+ i b avec i b =
v e
h 11 + (h 21 + 1) · R E
soit donc i e = v e
1
R B
+
1
h 11 + (h 21 + 1) · R E
Y e =
1
Z e
=
1
R B
+
1
h 11 + (h 21 + 1) · R E
soit
Z e =
R B · [h 11 + (h 21 + 1) · R E ]
R B + h 11 + (h 21 + 1) · R E
= 9 280 V
d) Impédance de sortie (hors charge)
Par définition Z s =
v s
i ′
s
ve=0
ce qui revient au
schéma suivant :
v s
R C
R B
R E
h 21 i b
h 11
i e
i b
i' s
On remarque que si v e = 0 alors i e = i b . L’équation de maille à l’entrée conduit à :
h 11 · i b + (h 21 + 1) · R E i b = 0 soit i b = 0
Si i b = 0, le générateur h 21 i b = 0, il est donc
désactivé. On en déduit l’impédance de sortie :
Z s = R C = 4 700 V
e) Impédance de sortie (en charge)
La définition reste identique. Il suffit de rajouter la résistance R L en parallèle avec R C . On en
déduit Z s =
R C R L
R C + R L
= 3 197 V
Remarques
Il est judicieux de comparer la valeur du gain
de cet amplificateur avec celui du montage de la
figure 23.10 où l’on avait obtenu – 138,5 (montage à émetteur commun) et ceci même si les deux
montages sont quelque peu différents. En effet, on
remarque que le gain en tension est sensiblement
diminué (– 3,1) lorsque la résistance d’émetteur
n’est pas découplée.
Les valeurs des impédances d’entrée et de sortie
seront qualifiées de « moyennes » (quelques centaines d’ohms à quelques centaines de kilo ohms).
On ne peut par conséquent pas classer ce montage parmi les 4 types d’amplificateurs dont nous
avons parlé (tension, courant, transrésistance ou
transconductance). En effet, cette classification est
établie selon les valeurs des impédances d‘entrée
et de sortie (idéalement, elles doivent tendre vers
zéro ou l’infini).
Chapitre 24
24.1 a) L’AOP étant idéal, ceci implique que
´ = 0. De plus, Z e est infinie ce qui veut dire
qu’aucun courant ne rentre dans les entrées inverseuse et non inverseuse de l’AOP. Dans ce cas, on
peut écrire :
i 2 = i 1 par conséquent v e1 = (R 3 + R 4 ) · i 1 + v s
v
+ =
R 2 · v e2
R 1 + R 2
= v
−
v e1 = R 3 · i 1 + v
+ = R 3 · i 1 +
R 2 · v e2
R 1 + R 2
⇒ i 1 =
1
R 3
·
v e1 −
v e2 · R 2
R 1 + R 2
©
Dunod – La photocopie non autorisée est un délit
623
“Gautron_9782100543007” (Col. : ScienceSup3-193x250) — 2010/6/15 — 17:13 — page 623 — #633
i
i
i
i