Grandeurs et unités fondamentales de la dosimétrie externe
27
Elles doivent être, pour un tracé avec l’abscisse graduée de façon logarithmique, calculées selon la relation (1.43).
(
)
1
ln
i
n E
i
i
N
E N
E E
+
=
&
&
(1.43)
Ajoutons enfin qu’en raison de spectres qui peuvent s’étaler sur une dizaine
de décades la représentation logarithmique est requise. La figure 1.18 donne un
histogramme du produit
E
E N & du
252
Cf sur une ordonnée linéaire, en fonction
de l’énergie des neutrons En sur une abscisse logarithmique.
1.3.6 Définition de la fluence et intérêt pour la dosimétrie
et la radioprotection
La question que l’on peut se poser à ce stade est la suivante : le flux de
particules N & en un point de l’espace est-il suffisant pour caractériser le champ
de rayonnement et, par voie de conséquence, la dose absorbée en un point ? La
réponse est négative. Nous avons clairement établi dans les paragraphes précédents que plus la densité spatiale de rayonnements est importante pour un
même intervalle de temps et plus la dose absorbée ou le kerma sont accrus. Si
nous considérons deux sites sensibles de volumes légèrement différents, traversés par trois rayonnements, le flux de particules dans ces deux sites est le
même : 1
2 .
N
N
=
&
& Cependant les volumes sont différents : cela conduit
donc nécessairement à une dose absorbée ou un kerma dans le cas de rayonnements indirectement ionisants, différents dans les deux cas.
Figure 1.19 – Illustration de la limitation de la grandeur flux pour application à la
dosimétrie et radioprotection.
En plus de l’accroissement de la quantité de rayonnements qui traverse un
point de l’espace lors de l’intervalle de temps dt, nous sommes dans
l’obligation d’avoir recours à une grandeur qui tient compte de la densité spatiale de rayonnements. Cette grandeur est appelée « fluence ». On peut par
exemple la caractériser en considérant une sphère microscopique de rayon r, de
volume V et de section a (surface décrivant la frontière entre les deux demisphères) et en comptant les rayonnements qui traversent la section a comme
montré sur la figure 1.20.
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Elles doivent être, pour un tracé avec l’abscisse graduée de façon logarithmique, calculées selon la relation (1.43).
(
)
1
ln
i
n E
i
i
N
E N
E E
+
=
&
&
(1.43)
Ajoutons enfin qu’en raison de spectres qui peuvent s’étaler sur une dizaine
de décades la représentation logarithmique est requise. La figure 1.18 donne un
histogramme du produit
E
E N & du
252
Cf sur une ordonnée linéaire, en fonction
de l’énergie des neutrons En sur une abscisse logarithmique.
1.3.6 Définition de la fluence et intérêt pour la dosimétrie
et la radioprotection
La question que l’on peut se poser à ce stade est la suivante : le flux de
particules N & en un point de l’espace est-il suffisant pour caractériser le champ
de rayonnement et, par voie de conséquence, la dose absorbée en un point ? La
réponse est négative. Nous avons clairement établi dans les paragraphes précédents que plus la densité spatiale de rayonnements est importante pour un
même intervalle de temps et plus la dose absorbée ou le kerma sont accrus. Si
nous considérons deux sites sensibles de volumes légèrement différents, traversés par trois rayonnements, le flux de particules dans ces deux sites est le
même : 1
2 .
N
N
=
&
& Cependant les volumes sont différents : cela conduit
donc nécessairement à une dose absorbée ou un kerma dans le cas de rayonnements indirectement ionisants, différents dans les deux cas.
Figure 1.19 – Illustration de la limitation de la grandeur flux pour application à la
dosimétrie et radioprotection.
En plus de l’accroissement de la quantité de rayonnements qui traverse un
point de l’espace lors de l’intervalle de temps dt, nous sommes dans
l’obligation d’avoir recours à une grandeur qui tient compte de la densité spatiale de rayonnements. Cette grandeur est appelée « fluence ». On peut par
exemple la caractériser en considérant une sphère microscopique de rayon r, de
volume V et de section a (surface décrivant la frontière entre les deux demisphères) et en comptant les rayonnements qui traversent la section a comme
montré sur la figure 1.20.