Grandeurs et unités fondamentales de la dosimétrie externe
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intègre cette zone de forte EBR. Si r(y) est l’EBR correspondant à une énergie
linéale donnée, l’EBR moyenne se calcule selon l’expression (1.20).
( ) ( )
max
min
EBR
d
y
y
r y d y y
= ³
(1.20)
On rappellera que la distribution en dose de l’énergie linéale d(y) est normalisée à 1 (cf. CI 1.1). Nous verrons au chapitre 2 que c’est au moyen de
cette approche que se calcule le facteur de qualité moyen pour un champ de
rayonnement.
1.3 Grandeurs radiométriques
Les grandeurs dosimétriques de référence, concepts ponctuels, sont la dose
absorbée D et le kerma K respectivement définis par les expressions (1.10) et
(1.17). Dans ce qui précède, nous avons clairement établi le lien évident entre
ces grandeurs ponctuelles et la densité de présence des rayonnements ionisants
au sein du volume sensible responsable. Nous nous proposons donc dans cette
partie de définir des grandeurs physiques caractéristiques des champs de
rayonnements indirectement et directement ionisants, appelées « grandeurs
radiométriques ». À partir de certaines d’entre elles, il sera possible d’accéder
aux grandeurs dosimétriques précédemment décrites.
1.3.1 Caractérisation d’un champ de rayonnement
Pour déterminer en un point P de l’espace l’action d’un rayonnement dans
un milieu donné, on définit le champ de rayonnement caractérisé par la fonction mathématique à six variables :
(
)
, , ,
u r u E t
ϕ
v v
. Cette fonction représente le
nombre de particules se propageant en un point P de l’espace de coordonnées
r
v , dans la direction u
v , dans un angle solide dΩ autour de u
v , avec une énergie
E à l’instant t conformément au schéma de la figure 1.14. Cette fonction
s’appelle « distribution angulaire de fluence ».
P
x
O
x'
z
y
r
ϕ
y'
θ
u
z'
Ω
d
Figure 1.14 – Représentation d’une distribution angulaire de fluence.
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intègre cette zone de forte EBR. Si r(y) est l’EBR correspondant à une énergie
linéale donnée, l’EBR moyenne se calcule selon l’expression (1.20).
( ) ( )
max
min
EBR
d
y
y
r y d y y
= ³
(1.20)
On rappellera que la distribution en dose de l’énergie linéale d(y) est normalisée à 1 (cf. CI 1.1). Nous verrons au chapitre 2 que c’est au moyen de
cette approche que se calcule le facteur de qualité moyen pour un champ de
rayonnement.
1.3 Grandeurs radiométriques
Les grandeurs dosimétriques de référence, concepts ponctuels, sont la dose
absorbée D et le kerma K respectivement définis par les expressions (1.10) et
(1.17). Dans ce qui précède, nous avons clairement établi le lien évident entre
ces grandeurs ponctuelles et la densité de présence des rayonnements ionisants
au sein du volume sensible responsable. Nous nous proposons donc dans cette
partie de définir des grandeurs physiques caractéristiques des champs de
rayonnements indirectement et directement ionisants, appelées « grandeurs
radiométriques ». À partir de certaines d’entre elles, il sera possible d’accéder
aux grandeurs dosimétriques précédemment décrites.
1.3.1 Caractérisation d’un champ de rayonnement
Pour déterminer en un point P de l’espace l’action d’un rayonnement dans
un milieu donné, on définit le champ de rayonnement caractérisé par la fonction mathématique à six variables :
(
)
, , ,
u r u E t
ϕ
v v
. Cette fonction représente le
nombre de particules se propageant en un point P de l’espace de coordonnées
r
v , dans la direction u
v , dans un angle solide dΩ autour de u
v , avec une énergie
E à l’instant t conformément au schéma de la figure 1.14. Cette fonction
s’appelle « distribution angulaire de fluence ».
P
x
O
x'
z
y
r
ϕ
y'
θ
u
z'
Ω
d
Figure 1.14 – Représentation d’une distribution angulaire de fluence.