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Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
à une profondeur équivalente de tissu) est donc égal au débit de kerma sous
cette même profondeur. Ce dernier peut se déduire du précédent calcul du
débit de kerma dans l’air (§ 2.1.2) à 1 mètre d’une source de
60 Co de même
activité en utilisant les propriétés de transmission et de changement de milieu.
Pour des raisons de commodité, nous considérons l’origine du système au point
de calcul du débit de kerma dans l’air : air (0) 1 mGy/h
K
≅
&
. Finalement, le
débit de dose absorbée dans le tissu sous la profondeur de la paroi de la
chambre s’exprime selon la relation suivante :
( )
( )
( )
tissu
tr
t
paroi
t
paroi
air
paroi paroi
air
tissu
0 exp
D x
K x
K
x
§
·
§
·
§ ·
μ
μ
=
=
−
ρ
¨
¸
¨
¸
¨ ¸
¨
¸
ρ
ρ
©
¹
© ¹
©
¹
&
&
&
En considérant le résultat précédent pour air
K & et le coefficient d’atténuation
massique dans les tissus à l’énergie de 1,25 MeV : (μ/ρ)tissu = 0,0626 cm2·g
–1
,
on obtient :
(
)
t
t
0,0294
(10)
(10)
1 exp 0,0626 1 1 1,03 mGy/h
0,0267
D
K
§
·
=
=
× ×
−
× × =
¨
¸
©
¹
&
&
Déterminons le courant généré dans la cavité par un tel débit de dose absorbée. Au préalable, il y a lieu de vérifier si la chambre répond aux spécifications de la cavité étroite, permettant l’application de la relation de BraggGray. Il faut donc vérifier l’inégalité (2.65) en commençant par déterminer
l’énergie moyenne des électrons mis en mouvement dans la paroi équivalenttissu au moyen de l’expression (2.60).
( )
tr
e
tissu
0,0294 1,25 587 keV
0,0626
T E
E
−
γ
γ
§
·
§
·
§
· § ·
μ
μ
=
=
×
=
¨
¸
¨
¸
¨
¸ ¨ ¸
¨
¸
ρ
ρ
©
¹ © ¹
©
¹
©
¹
À cette énergie, le parcours dans l’air calculé avec Katz et Penfold (2.3)
donne :
(
)
3
2
e
a i r
3
air
205 10
= 0,587 MeV = 205 mg cm
168 cm
1,22 10
R
R T
R
−
−
−
⋅
⋅
=
=
=
ρ
⋅
Ce qui vérifie bien la règle :
(
)
g
e
c a v i t é
( ) 5
R T M
x
−
≥
⇔ 168 ≥ 5 × 15 = 75 cm.
Comme cette condition et celle relative à l’équilibre électronique sont respectées, et que par ailleurs la source est suffisamment distante de la cavité pour
considérer que le champ de photons expose de façon homogène la cavité, il est
possible d’appliquer l’expression (2.64). Par interpolation linéaire avec le tableau 2.2, on obtient respectivement le pouvoir d’arrêt massique dans les tissus
et l’air à l’énergie e
0,587 MeV
T − =
des électrons secondaires mis en mouvement dans la paroi :
tissu
(
)
5,94
S ρ
=
et
air
(
)
5,18
S ρ =
. Le courant généré par
le débit de dose se déduit de (2.64).
( )
2
3
g g
12
M
tissu
9
9
g
air
1,22 10
3
15
1,03 4 10
5,94
3,6 10
34
3,6 10
5,18
V
i
D
A
S
W
−
−
⋅
×π×
×
ρ
=
=
×
=⋅
§
·
§ ·
⋅
×
×
¨
¸
⋅
¨ ¸
©
¹
ρ
© ¹
&
Physique appliquée à l’exposition externe : dosimétrie et radioprotection
à une profondeur équivalente de tissu) est donc égal au débit de kerma sous
cette même profondeur. Ce dernier peut se déduire du précédent calcul du
débit de kerma dans l’air (§ 2.1.2) à 1 mètre d’une source de
60 Co de même
activité en utilisant les propriétés de transmission et de changement de milieu.
Pour des raisons de commodité, nous considérons l’origine du système au point
de calcul du débit de kerma dans l’air : air (0) 1 mGy/h
K
≅
&
. Finalement, le
débit de dose absorbée dans le tissu sous la profondeur de la paroi de la
chambre s’exprime selon la relation suivante :
( )
( )
( )
tissu
tr
t
paroi
t
paroi
air
paroi paroi
air
tissu
0 exp
D x
K x
K
x
§
·
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·
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μ
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¸
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¸
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ρ
ρ
©
¹
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¹
&
&
&
En considérant le résultat précédent pour air
K & et le coefficient d’atténuation
massique dans les tissus à l’énergie de 1,25 MeV : (μ/ρ)tissu = 0,0626 cm2·g
–1
,
on obtient :
(
)
t
t
0,0294
(10)
(10)
1 exp 0,0626 1 1 1,03 mGy/h
0,0267
D
K
§
·
=
=
× ×
−
× × =
¨
¸
©
¹
&
&
Déterminons le courant généré dans la cavité par un tel débit de dose absorbée. Au préalable, il y a lieu de vérifier si la chambre répond aux spécifications de la cavité étroite, permettant l’application de la relation de BraggGray. Il faut donc vérifier l’inégalité (2.65) en commençant par déterminer
l’énergie moyenne des électrons mis en mouvement dans la paroi équivalenttissu au moyen de l’expression (2.60).
( )
tr
e
tissu
0,0294 1,25 587 keV
0,0626
T E
E
−
γ
γ
§
·
§
·
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· § ·
μ
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ρ
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¹ © ¹
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À cette énergie, le parcours dans l’air calculé avec Katz et Penfold (2.3)
donne :
(
)
3
2
e
a i r
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air
205 10
= 0,587 MeV = 205 mg cm
168 cm
1,22 10
R
R T
R
−
−
−
⋅
⋅
=
=
=
ρ
⋅
Ce qui vérifie bien la règle :
(
)
g
e
c a v i t é
( ) 5
R T M
x
−
≥
⇔ 168 ≥ 5 × 15 = 75 cm.
Comme cette condition et celle relative à l’équilibre électronique sont respectées, et que par ailleurs la source est suffisamment distante de la cavité pour
considérer que le champ de photons expose de façon homogène la cavité, il est
possible d’appliquer l’expression (2.64). Par interpolation linéaire avec le tableau 2.2, on obtient respectivement le pouvoir d’arrêt massique dans les tissus
et l’air à l’énergie e
0,587 MeV
T − =
des électrons secondaires mis en mouvement dans la paroi :
tissu
(
)
5,94
S ρ
=
et
air
(
)
5,18
S ρ =
. Le courant généré par
le débit de dose se déduit de (2.64).
( )
2
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12
M
tissu
9
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air
1,22 10
3
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5,94
3,6 10
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