i
i
i
i
i
i
i
i
toutes leurs franges centrales coïncident avec l’axe des y et que tous les interfranges sont
égaux). La figure d’interférences observée est donc la même qu’avec une source ponctuelle.
Remarque : ceci n’est vrai que parce que la figure d’interférences est invariante par
translation dans la direction de la fente (selon Oy). En particulier ça ne serait pas vrai
hors du cadre de l’approximation paraxiale.
On envisage maintenant comme source une fente toujours orientée selon O s y s , mais de
largeur finie. On peut considérer cette source comme la juxtaposition de fentes infiniment
minces, toutes parallèles à O s y s , mais situées à des abscisses x s différentes. Correspondant à
des points différents de la source étendue, ces différentes fentes sources sont incohérentes
entre elles.
T 1
T 2
y
(E)
(P)
franges dues
à la fente source x S
franges dues
à la fente source
x S = 0
x S
y S
z
x
z
D
d
p = 1
0
– 1
1
0
– 1
Chacune produit une figure d’interférences, mais ces figures d’interférences ne sont pas
identiques. Elles ont encore même interfrange, mais leurs franges centrales ne sont pas
superposées. La fente source située en x s produit une figure d’interférences dont la frange
centrale est située en x = x s
D
d
(cf. fig. ci-dessous). La figure d’interférences créée par
la fente large est la superposition de toutes ces figures d’interférences (puisque toutes
les fentes infiniment minces sont incohérentes entre elles. Mais subsiste-t-il encore des
franges dans la figure d’interférences ainsi produite ? La réponse à cette question dépend
de la largeur e de la fente source. Plus précisément, si la fente source a une largeur e,
les franges centrales des figures d’interférences créées par chacune des fentes sources
élémentaires (infiniment minces) se répartissent dans une largeur e
D
d
.
– Si cette grandeur est petite devant l’interfrange i =
lD
a
, donc si :
e
d
l
a
(61)
7. OPTIQUE ONDULATOIRE
557
i
i
i
i
i
i
i
toutes leurs franges centrales coïncident avec l’axe des y et que tous les interfranges sont
égaux). La figure d’interférences observée est donc la même qu’avec une source ponctuelle.
Remarque : ceci n’est vrai que parce que la figure d’interférences est invariante par
translation dans la direction de la fente (selon Oy). En particulier ça ne serait pas vrai
hors du cadre de l’approximation paraxiale.
On envisage maintenant comme source une fente toujours orientée selon O s y s , mais de
largeur finie. On peut considérer cette source comme la juxtaposition de fentes infiniment
minces, toutes parallèles à O s y s , mais situées à des abscisses x s différentes. Correspondant à
des points différents de la source étendue, ces différentes fentes sources sont incohérentes
entre elles.
T 1
T 2
y
(E)
(P)
franges dues
à la fente source x S
franges dues
à la fente source
x S = 0
x S
y S
z
x
z
D
d
p = 1
0
– 1
1
0
– 1
Chacune produit une figure d’interférences, mais ces figures d’interférences ne sont pas
identiques. Elles ont encore même interfrange, mais leurs franges centrales ne sont pas
superposées. La fente source située en x s produit une figure d’interférences dont la frange
centrale est située en x = x s
D
d
(cf. fig. ci-dessous). La figure d’interférences créée par
la fente large est la superposition de toutes ces figures d’interférences (puisque toutes
les fentes infiniment minces sont incohérentes entre elles. Mais subsiste-t-il encore des
franges dans la figure d’interférences ainsi produite ? La réponse à cette question dépend
de la largeur e de la fente source. Plus précisément, si la fente source a une largeur e,
les franges centrales des figures d’interférences créées par chacune des fentes sources
élémentaires (infiniment minces) se répartissent dans une largeur e
D
d
.
– Si cette grandeur est petite devant l’interfrange i =
lD
a
, donc si :
e
d
l
a
(61)
7. OPTIQUE ONDULATOIRE
557