i
i
i
i
i
i
i
i
collimateur
fente
infiniment
fine
plaque
objectif
A
F
L 2
f' 2
L 1
+
+
D
x
dD étant un angle petit, on a :
dx ≈ f
2 dD
d’où, pour une petite variation dn de l’indice :
dx = 2
dn
n
tani f
2
(172)
3. La fente-source a maintenant des bords a et b séparés d’une distance Dy. Les rayons
issus de a subiront, à cause du prisme, une déviation approximativement égale à D m (la
courbe D = f (i) est très plate au voisinage de son minimum). Il en ira de même pour
ceux issus de b. On est donc conduit à la figure ci-dessous.
collimateur
fente
large
plaque
objectif
A
a
b
L 2
f' 2
f' 1
1
2
2'
1'
L 1
D’où l’on déduit :
a ≈
Dy
f
1
≈
Dy
f
2
=⇒ Dy
= Dy
f
2
f
1
(173)
4. Les deux longueurs d’onde seront séparées si dx Dy
. La limite de résolution est
atteinte lorsque l’égalité est réalisée. On aura alors :
2
dn
n
tani f
2 = Dy
f
2
f
1
(174)
524
i
i
i
i
i
i
i
collimateur
fente
infiniment
fine
plaque
objectif
A
F
L 2
f' 2
L 1
+
+
D
x
dD étant un angle petit, on a :
dx ≈ f
2 dD
d’où, pour une petite variation dn de l’indice :
dx = 2
dn
n
tani f
2
(172)
3. La fente-source a maintenant des bords a et b séparés d’une distance Dy. Les rayons
issus de a subiront, à cause du prisme, une déviation approximativement égale à D m (la
courbe D = f (i) est très plate au voisinage de son minimum). Il en ira de même pour
ceux issus de b. On est donc conduit à la figure ci-dessous.
collimateur
fente
large
plaque
objectif
A
a
b
L 2
f' 2
f' 1
1
2
2'
1'
L 1
D’où l’on déduit :
a ≈
Dy
f
1
≈
Dy
f
2
=⇒ Dy
= Dy
f
2
f
1
(173)
4. Les deux longueurs d’onde seront séparées si dx Dy
. La limite de résolution est
atteinte lorsque l’égalité est réalisée. On aura alors :
2
dn
n
tani f
2 = Dy
f
2
f
1
(174)
524