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Radioprotection et ingénierie nucléaire
Le rapport
représente la probabilité pour la particule de subir l’interaction i.
Le terme d’atténuation exp(–Σ t (E’)ρ s ) représente la probabilité pour la particule de direction
après diffusion de sortir de la matière sans subir de chocs.
L’albédo différentiel cherché s’obtient par sommation de toutes les valeurs prises par ces
estimateurs pour toutes les collisions subies par les particules se propageant dans le milieu
« réfléchissant ».
• Pour les neutrons un estimateur similaire est défini dans la référence Litaize (2000).
Les figures 10.38, 10.39 et 10.40 illustrent le comportement des albédos γ et neutrons en
fonction des angles d’incidence et d’émergence des particules.
Figure 10.38. Albédo doublement différentiel en angle et en énergie de γ dans le cas d’un massif
semi-infini de fer calculé par le code de transport 3D Monte Carlo TRIPOLI (Diop, El Hamzaoui,
1994). Énergie d’incidence (rasante) : 3 MeV, angle d’incidence (θ) : 85˚, angle polaire
d’émergence (θ’) : 85˚. Les courbes correspondent aux valeurs obtenues pour les différentes
valeurs indiquées de l’angle azimutal ϕ repéré par rapport à la normale à la surface de réflexion
(cf. figures 10.36 et 10.37). On distingue nettement trois pics : le premier à 3 MeV correspondant
aux γ d’une énergie proche de 3 MeV, le pic à un peu plus de 1 MeV des γ ayant eu leur premier
choc Compton, le pic à 0,511 eV des γ d’effet de paire (recombinaison électron-positon
produisant deux γ de 0,511 MeV, énergie au repos de l’électron).
⌺ i E
( )
⌺ t E
( )
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Radioprotection et ingénierie nucléaire
Le rapport
représente la probabilité pour la particule de subir l’interaction i.
Le terme d’atténuation exp(–Σ t (E’)ρ s ) représente la probabilité pour la particule de direction
après diffusion de sortir de la matière sans subir de chocs.
L’albédo différentiel cherché s’obtient par sommation de toutes les valeurs prises par ces
estimateurs pour toutes les collisions subies par les particules se propageant dans le milieu
« réfléchissant ».
• Pour les neutrons un estimateur similaire est défini dans la référence Litaize (2000).
Les figures 10.38, 10.39 et 10.40 illustrent le comportement des albédos γ et neutrons en
fonction des angles d’incidence et d’émergence des particules.
Figure 10.38. Albédo doublement différentiel en angle et en énergie de γ dans le cas d’un massif
semi-infini de fer calculé par le code de transport 3D Monte Carlo TRIPOLI (Diop, El Hamzaoui,
1994). Énergie d’incidence (rasante) : 3 MeV, angle d’incidence (θ) : 85˚, angle polaire
d’émergence (θ’) : 85˚. Les courbes correspondent aux valeurs obtenues pour les différentes
valeurs indiquées de l’angle azimutal ϕ repéré par rapport à la normale à la surface de réflexion
(cf. figures 10.36 et 10.37). On distingue nettement trois pics : le premier à 3 MeV correspondant
aux γ d’une énergie proche de 3 MeV, le pic à un peu plus de 1 MeV des γ ayant eu leur premier
choc Compton, le pic à 0,511 eV des γ d’effet de paire (recombinaison électron-positon
produisant deux γ de 0,511 MeV, énergie au repos de l’électron).
⌺ i E
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⌺ t E
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