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Radioprotection et ingénierie nucléaire
10.4.2. Cas d’une source ponctuelle isotrope
10.4.2.1. Détermination du flux sans choc
On considère une source ponctuelle isotrope émettant So γ d’énergie Eo par unité de temps
et placée en un point
dans un matériau de section efficace totale Σ t (Eo).
Le flux sans choc des γ à la distance ρ de la source émettrice s’écrit comme le produit d’un
facteur d’atténuation géométrique et d’un facteur d’atténuation matière :
(γ . cm –2. s –1 )
10.4.2.2. Calcul du débit d’équivalent de dose : D( )
D’après l’expression (10.2), on a :
D( ) = K(Eo)B D (Eo, η(Eo), Z) ϕo (ρ, Eo)
avec :
K(Eo) : facteur de conversion du flux en débit d’équivalent de dose.
η(Eo) = Σ t (Eo)ρ.
B D [Eo, η(Eo), Z] : facteur d’accumulation de dose.
10.4.3. Cas d’une source polycinétique spatialement
distribuée
On considère une source volumique de γ de densité S( , E, ) :
S( , E, ) est le nombre de γ émis par unité de temps au point
par unité de volume,
à l’énergie E par unité d’énergie, dans la direction
par unité d’angle solide.
On montre que le flux sans choc s’écrit, en un point :
(10.4)
ro
␸ o ␳ Eo
,
(
)
So
4␲␳
2
------------- e
⌺ t
Ϫ Eo
( )␳
ϭ
⎧
⎨
⎩
⎧
⎪
⎨
⎪
⎩
Flux de gamma
en l’absence de
matière (dans le
vide)
Probabilité de
non-interaction
sur la distance ρ
r
r
D r
( ) K Eo
( )B D Eo ␩ Eo
( ) Z
,
,
(
)
So
4␲␳
2
-------------e
⌺ t Eo
( )␳
Ϫ
ϭ
r Љ
⍀
r Љ
⍀
r Љ
⍀
r
␸ o r E
,
(
)
r
d Љ S r Љ E
r
rЉ
Ϫ
r
rЉ
Ϫ
-------------------, ,
⎝
⎠
⎜
⎟
⎛
⎞
⌺ t r
rЈ
Ϫ
E
,
(
) r Ј
d
o
r Љ
#
Ϫ
[
]
exp
1
r
rЉ
Ϫ
2
---------------------- -
Volume
source
#
#
#
ϭ