Correction dynamique de faisceaux laser
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Gaiil exponentiel faible intensité N O L
Figure 22: Réflectivitt du miroir non-linéaire par iiiélange à quatre oncles
clans un milieu laser en fonction du gain laser.
x peut être développée en série de Fourier de la façon suivante:
où les coefficients non-linéaires yn sont donnés par [51]
- h , ( Z ’ t ) = e x P - V ~ ) ~ n ( ~ M )
,
(58)
ï , étant la fonction de Bessel hyperbolique à l’ordre 17,. En injectant la susceptibilité
atomique clans l’équation de propagation (54), on obtient les équations différentielles
couplées entre les ondes Al, Az, A3 et A4 clans l’hypothèse de l’enveloppe lentement
variable :
La résolution numérique de ces équations permet de calculer la forme temporelle de I’impulsion conjuguée, son énergie et la réflectivité du miroir à conjugaison de phase définie
comme le rapport en énergie des faisceaux conjugué et signal en z = O.
Comme le montre la figure 22, la réflectivité du miroir non-linéaire croît rapidement
i t v ~
le gain laser. Des réflectivit*és supérieures à 100 % sont obtenues pour un produit aoL