Correction dynamique de faisceaux Jaser
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Faisceau
incident
Figure 13: L’amplification du bruit clans un cristal photoréfractif ou “beam fanning”
où 01 est le coeficient d’absorption et r le coefficient de gain photoréfractif donné par
Lorsque le matériau photoréfractif fonctionne en régime de diffusion (c’est à dire sans
cliamp électrique appliqué), 4 = n/2. Dans ce cas, on voit à travers les Eqs. (33) et (34)
que le faisceau A, transfert son énergie au faisceau A, saris transfert de sa phase. Dans
ces conditions, le gain deux oncles, G = I,(L)/I,(O), peut se calculer d’après l’équation
( 3 3 )
oii ’ ( O ) = Ip(0)/Is(O). Dans les matériaux photoréfractifs à fort gain tel que le Titanate de
Barium (BaTi03), ce transfert énergétique peut être extrêmement efficace. En considérant
un cristal de 0,5 cm d’épaisseur, un coefficient de gain r = 30 cm-l et une absorption
(I = 1 cm-’, on obtient un gain deux ondes G = 2 x 10‘. Cette forte valeur de G
ii’est généralement pas obtenue expérimentalement car l’interaction à deux ondes dans
le BaTi03 est perturbée par la présence d’un troisième faisceau appelé en anglais “beam
fanning”. Ce faisceau est issu de l’amplification de la diffusion de la pompe aux interfaces
ou dans l’épaisseur du cristal via un couplage à deux ondes avec le faisceau pompe ( A p )
lui-même (voir figure 13). Cet effet indésirable dans une expérience de mélange à deux
ondes, va jouer un rôle primordial dans la génération d’un faisceau conjugué en phase
dans une géométrie auto-pompée.
5.2 Conjugaison de phase auto-pompée dans un cristal photréfractif
De la conjugaison de phase par mélange à quatre ondes peut être réalisée dans un cristal
photoréfractif. Dans cette interaction un faisccau signal et deux faisceaux pompes contrapropagatifs interfèrent dans le cristal et engendrent un quatrième faisceau, le faisceau
conjugué en phase. Pour l’application qui nous intéresse, cette interaction est difficilenient utilisable. En revanche, les miroirs à conjugaison de phase auto-pompés présentent
l’avantage de n’utiliser qu’un seul faisceau incident jouant le rôle de signal. Parmi les
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Faisceau
incident
Figure 13: L’amplification du bruit clans un cristal photoréfractif ou “beam fanning”
où 01 est le coeficient d’absorption et r le coefficient de gain photoréfractif donné par
Lorsque le matériau photoréfractif fonctionne en régime de diffusion (c’est à dire sans
cliamp électrique appliqué), 4 = n/2. Dans ce cas, on voit à travers les Eqs. (33) et (34)
que le faisceau A, transfert son énergie au faisceau A, saris transfert de sa phase. Dans
ces conditions, le gain deux oncles, G = I,(L)/I,(O), peut se calculer d’après l’équation
( 3 3 )
oii ’ ( O ) = Ip(0)/Is(O). Dans les matériaux photoréfractifs à fort gain tel que le Titanate de
Barium (BaTi03), ce transfert énergétique peut être extrêmement efficace. En considérant
un cristal de 0,5 cm d’épaisseur, un coefficient de gain r = 30 cm-l et une absorption
(I = 1 cm-’, on obtient un gain deux ondes G = 2 x 10‘. Cette forte valeur de G
ii’est généralement pas obtenue expérimentalement car l’interaction à deux ondes dans
le BaTi03 est perturbée par la présence d’un troisième faisceau appelé en anglais “beam
fanning”. Ce faisceau est issu de l’amplification de la diffusion de la pompe aux interfaces
ou dans l’épaisseur du cristal via un couplage à deux ondes avec le faisceau pompe ( A p )
lui-même (voir figure 13). Cet effet indésirable dans une expérience de mélange à deux
ondes, va jouer un rôle primordial dans la génération d’un faisceau conjugué en phase
dans une géométrie auto-pompée.
5.2 Conjugaison de phase auto-pompée dans un cristal photréfractif
De la conjugaison de phase par mélange à quatre ondes peut être réalisée dans un cristal
photoréfractif. Dans cette interaction un faisccau signal et deux faisceaux pompes contrapropagatifs interfèrent dans le cristal et engendrent un quatrième faisceau, le faisceau
conjugué en phase. Pour l’application qui nous intéresse, cette interaction est difficilenient utilisable. En revanche, les miroirs à conjugaison de phase auto-pompés présentent
l’avantage de n’utiliser qu’un seul faisceau incident jouant le rôle de signal. Parmi les