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A. Brignon
Réseau phot oindiiit
paisceau
signal
amplifié
Faisceau DomDe
’ Cristal photoréfractif \ Faisceau
pompe
Faisceau signal
atténué
Figure 12: Principe du mélange à deux oncles c h i s un cristal photoréfractif.
niveaux d’énergie se trouvent dans la haiick inteïditc. Ils sont excités dans les régions
illuminées et passent dans la Imide de coridiict,ion. LA, ils migrent par diffusion . Puis
ils se conibinent sur un centrr itccepteur, ou piège ioriisG. dans les régioiis non illuminées.
C’vst, donc cette séparation spatiale des charges qui induit le champ de charge d’espace.
Ck dernier module par effet électro-optique la biréfringence du matériau. Ce changement
local de l’indice du matériau reproduit donc la figure d’intensité à un décalage spatial 4
prks.
L’interaction de deux faisceaux cohérents dans un cristal photoréfractif permet un
transfert d’énergie d’un faisceau vers l’autre. CP phenornène appelé mélange à deux ondes
wt. représenté sur la figure 12. Lorsque les deux oncles, d’amplitudes complexes A, et A,,
iiit,crf$reiit, dans le milieu non-liiiéaiïe, l’inteiisit,é totale peiit s’écrire :
1 = pl),li + JA,?/2 + [AP4, exp(-” (31)
où IC = 47r sin B / X , où B est le demi-angle eiitre les deux faisceaux à l’intérieur du cristal.
La variation spatiale d’éclairement induit une variation de l’indice de réfraction qui s’écrit :
(32)
oii A71 est le changement d’iiidice. En posttiit. A,, = (1,1)1/2 exp(-z$~,,) et A,9 = (Is)’”
csp( -i’(lT) la résolution de l’bqiiation de pi’opagatioii p r i n e t d’aboutir aux systèmes
tl’bqiiatioiis couplées suivants :
A. Brignon
Réseau phot oindiiit
paisceau
signal
amplifié
Faisceau DomDe
’ Cristal photoréfractif \ Faisceau
pompe
Faisceau signal
atténué
Figure 12: Principe du mélange à deux oncles c h i s un cristal photoréfractif.
niveaux d’énergie se trouvent dans la haiick inteïditc. Ils sont excités dans les régions
illuminées et passent dans la Imide de coridiict,ion. LA, ils migrent par diffusion . Puis
ils se conibinent sur un centrr itccepteur, ou piège ioriisG. dans les régioiis non illuminées.
C’vst, donc cette séparation spatiale des charges qui induit le champ de charge d’espace.
Ck dernier module par effet électro-optique la biréfringence du matériau. Ce changement
local de l’indice du matériau reproduit donc la figure d’intensité à un décalage spatial 4
prks.
L’interaction de deux faisceaux cohérents dans un cristal photoréfractif permet un
transfert d’énergie d’un faisceau vers l’autre. CP phenornène appelé mélange à deux ondes
wt. représenté sur la figure 12. Lorsque les deux oncles, d’amplitudes complexes A, et A,,
iiit,crf$reiit, dans le milieu non-liiiéaiïe, l’inteiisit,é totale peiit s’écrire :
1 = pl),li + JA,?/2 + [AP4, exp(-” (31)
où IC = 47r sin B / X , où B est le demi-angle eiitre les deux faisceaux à l’intérieur du cristal.
La variation spatiale d’éclairement induit une variation de l’indice de réfraction qui s’écrit :
(32)
oii A71 est le changement d’iiidice. En posttiit. A,, = (1,1)1/2 exp(-z$~,,) et A,9 = (Is)’”
csp( -i’(lT) la résolution de l’bqiiation de pi’opagatioii p r i n e t d’aboutir aux systèmes
tl’bqiiatioiis couplées suivants :