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A. Brignon
Eseuil = 9 7 , 578 $- t p +
(
t2 1
Comme l’énergie seuil, Eseuzl, peut s’exprimer en fonction de Iseuil de la façon suivante
Eseuil =z tpTWiJseuzl
(20)
oii uous avons supposer une impulsion de forme t,emporrlle rectangulaire. On trouve finalrment,
(régime stationnaire)
(21)
Cette dernière équation indique qu’en régime stationnaire le coefficient de gain Brillouin,
g , doit être le plus grand possible pour optimiser le seuil.
(régime transitoire)
(24)
4.1.2 Régime transitoire (t, < 15 r ~ )
La résolution des équations couplées (16) en régime transitoire pour des impulsions de
durée plus courte que la durée de vie du phonon permet de calculer la reflectivité R du
iiiiïoir non-linéaire. Ces calculs montrent que [ 191
Cette solution a été obtenue en faisant l’hypothèse que la reflectivité atteint son maximum
au moins à la fin de l’impulsion et que l’impulsion de durée t, possède une forme temporelle
rectangulaire. La différence essentielle entre 1’Ecl. (17) et 1’Eq. (22) est que la reflectivité
transitoire dépend du rapport t I , / r B . Nous verrons que ceci a une influence très importante
stir l’évolution du seuil Brilloiiin. Comme précédemment, le seuil est atteint lorsque le
t,erme dans l’exponentielle de 1’Eq. (22) vaut environ 30. Dans ce cas, l’intensité seuil,
I i e i i 7 1 est donnée par
(I5 + f ~ > ’ 7 ~ ) (régime trarisitoire)
. Iseuzl = 2 g L t p / r B
En utilisant 1’Eq. (20), on trouve finalement, [19, 2.51
A. Brignon
Eseuil = 9 7 , 578 $- t p +
(
t2 1
Comme l’énergie seuil, Eseuzl, peut s’exprimer en fonction de Iseuil de la façon suivante
Eseuil =z tpTWiJseuzl
(20)
oii uous avons supposer une impulsion de forme t,emporrlle rectangulaire. On trouve finalrment,
(régime stationnaire)
(21)
Cette dernière équation indique qu’en régime stationnaire le coefficient de gain Brillouin,
g , doit être le plus grand possible pour optimiser le seuil.
(régime transitoire)
(24)
4.1.2 Régime transitoire (t, < 15 r ~ )
La résolution des équations couplées (16) en régime transitoire pour des impulsions de
durée plus courte que la durée de vie du phonon permet de calculer la reflectivité R du
iiiiïoir non-linéaire. Ces calculs montrent que [ 191
Cette solution a été obtenue en faisant l’hypothèse que la reflectivité atteint son maximum
au moins à la fin de l’impulsion et que l’impulsion de durée t, possède une forme temporelle
rectangulaire. La différence essentielle entre 1’Ecl. (17) et 1’Eq. (22) est que la reflectivité
transitoire dépend du rapport t I , / r B . Nous verrons que ceci a une influence très importante
stir l’évolution du seuil Brilloiiin. Comme précédemment, le seuil est atteint lorsque le
t,erme dans l’exponentielle de 1’Eq. (22) vaut environ 30. Dans ce cas, l’intensité seuil,
I i e i i 7 1 est donnée par
(I5 + f ~ > ’ 7 ~ ) (régime trarisitoire)
. Iseuzl = 2 g L t p / r B
En utilisant 1’Eq. (20), on trouve finalement, [19, 2.51