Correction dynamique de faisceaux laser
357
Faisceau
Faisceau de sortie
incident
corrigé
Milieu
aberrateur
de phase
aberrateur
Miroir
classique
(b)
Figure 4: (a) Correct,ioii des distorsioiis
de phase. (b) Doubleinriit des clistorsioiis de pliase lorsqu’uii miroir plan classique est utilisé.
électrique peut se mettre sous la fornie
E = AZcos (ut - k z ~ 4)
(13)
oii w est la pulsation de l’onde, k l’amplitude du vecteur d’oiide, A l’amplitude du champ,
(.‘ I t vecteiir unitaire définissalit, la polarisat.ioii de l’onde ct, q5 sa phase. NOUS avons vu
q i i ’ i i n miroir à conjugaison de phase change le signe dii vec:t8eur k et! celiii de la phase 4.
il (w rGsulte que le champ de l’oiidr con,jugube est doiiii6e pitr
+
E, O( A& cos (wt + k:.z + 4)
(14)
En fait l’expression de l’onde conjuguée peut directement s’obtenir à partir de 1’Eq. (13)
eii changeant le signe de la variable de temps t . C’est, pour cette raison que l’on parle
soiivent de renversement temporel lorsque l’on décrit le phénomène de conjugaison de
phase.
Les applications qui découlent des propriétés des miroirs à conjugaison de phase sont
noinhreuses. Ainsi un faisceau de bonne qualité qui traverse une atmosphère turbulente
]mit, tlrcrire en sens inverse lil même traject,oire s’il a 6t)é réfléchi gar un de ces miroirs.
Lorsqiic le faisceau revient à S R soiirce. il n’est, ahsoliiniwt, pits déformé. De tels miroirs
p ( w ~ e i i t
kgalement être utilises pour suivre lit t,race d’objets cn mouvement, pour traiter
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Faisceau
Faisceau de sortie
incident
corrigé
Milieu
aberrateur
de phase
aberrateur
Miroir
classique
(b)
Figure 4: (a) Correct,ioii des distorsioiis
de phase. (b) Doubleinriit des clistorsioiis de pliase lorsqu’uii miroir plan classique est utilisé.
électrique peut se mettre sous la fornie
E = AZcos (ut - k z ~ 4)
(13)
oii w est la pulsation de l’onde, k l’amplitude du vecteur d’oiide, A l’amplitude du champ,
(.‘ I t vecteiir unitaire définissalit, la polarisat.ioii de l’onde ct, q5 sa phase. NOUS avons vu
q i i ’ i i n miroir à conjugaison de phase change le signe dii vec:t8eur k et! celiii de la phase 4.
il (w rGsulte que le champ de l’oiidr con,jugube est doiiii6e pitr
+
E, O( A& cos (wt + k:.z + 4)
(14)
En fait l’expression de l’onde conjuguée peut directement s’obtenir à partir de 1’Eq. (13)
eii changeant le signe de la variable de temps t . C’est, pour cette raison que l’on parle
soiivent de renversement temporel lorsque l’on décrit le phénomène de conjugaison de
phase.
Les applications qui découlent des propriétés des miroirs à conjugaison de phase sont
noinhreuses. Ainsi un faisceau de bonne qualité qui traverse une atmosphère turbulente
]mit, tlrcrire en sens inverse lil même traject,oire s’il a 6t)é réfléchi gar un de ces miroirs.
Lorsqiic le faisceau revient à S R soiirce. il n’est, ahsoliiniwt, pits déformé. De tels miroirs
p ( w ~ e i i t
kgalement être utilises pour suivre lit t,race d’objets cn mouvement, pour traiter