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A. Brignon
la notion d’“inversion de front. d’onde”. Ce phénomène fut appelé “Conjugaison de Phase
Optique”. Cette expression a commencé a apparaitre clans la littérature vers 1977/78, en
c:oiiiiexion avec les études sur les processus iioii-linéaires t,els que le mélange à deux ondes
et. le mélange à quatre ondes dégénéré [12-171. L‘analogie du mélange à quatre ondes
avec l’holographie dynamique (on en temps réel) fut alors rapidement établie. A cette
(.poque, il fut également reconnu clue le processus invoqué pour expliquer 1’ “holographie
dyiiamiqiie” était le même que I’ “inversion de front. d’onde” introduit par les Russes.
D’une façon générale, la conjugaison de phase optique permet de renverser la direction
de propagation et la phase d’une onde optique [18-201. Ce procédé peut être vu comme
un miroir possédant des propriétés très particulières. Tout d’abord, un faisceau qui se
réflkhit sur un miroir à conjugaison de phase. subit le meme trajet que le trajet incident
et, ceci quel que soit l’angle du faisceau incident. La Figure 3(a) illustre cette propriété.
~e miroir à conjugaison de pliase produit l’iriversion c ~ i i vect,eur it, de telle sorte que le
Figure 3: Comparaison de la reflexion d’une onde lumineuse sur (a) un
miroir à conjugaison de phase et sur (b) un miroir classique.
faisceau réfléchi retourne sur le trajet du faisceau incident) et ceci indépendamment de
l’orientation du miroir à Conjugaison de pliase. En coiriparaison [Fig. 3(b)], un miroir
plan classique change le signe de la composaiitç. dii vect,ciir d’onde k, normale au miroir
idors que la composante tangeiitielle reste inchangée. Aiiisi un faisceau incident peut être
tedirigé de façon aléatoire en t,oiirnant le miroir.
Oiitre le renversement du vccteur d’onde, le miroir à conjugaison de phase renverse
kgalemelit la phase de l’onde. Cette propriété s’avère être extrêmement utile pour corriger
(les fronts d’onde optique ayant subi des distorsions de phase. Comme le montre la Figure
4( a), l’onde plane incidente traverse un milieu aberrateiir, une lentille divergente par
exemple. Après réflexion sur uii miroir à conjiigaison de phase, le centre du faisceau voit
se transformer son avance de phase en retard (inversion de la phase). Ce retard va alors
h e anniilé par le deuxième passage dans le milieu aberrateiir. A la sortie de ce sytème
l’oiide retrouve sa structure d‘onde plane et est ainsi complètement corrigée en phase.
En comparaison, après réflexion sur im miroir classique [Fig. 4(h)], le centre du faisceau
coiiserve soli avance de phase. Uii deuxième passage dans le milieu aberrateur va alors
cloiililer les distorsions introdiiites lors du premier passage. De façon plus formelle, si
l’on considère une onde optique se propageant dans la direction de l’axe z , son champ
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A. Brignon
la notion d’“inversion de front. d’onde”. Ce phénomène fut appelé “Conjugaison de Phase
Optique”. Cette expression a commencé a apparaitre clans la littérature vers 1977/78, en
c:oiiiiexion avec les études sur les processus iioii-linéaires t,els que le mélange à deux ondes
et. le mélange à quatre ondes dégénéré [12-171. L‘analogie du mélange à quatre ondes
avec l’holographie dynamique (on en temps réel) fut alors rapidement établie. A cette
(.poque, il fut également reconnu clue le processus invoqué pour expliquer 1’ “holographie
dyiiamiqiie” était le même que I’ “inversion de front. d’onde” introduit par les Russes.
D’une façon générale, la conjugaison de phase optique permet de renverser la direction
de propagation et la phase d’une onde optique [18-201. Ce procédé peut être vu comme
un miroir possédant des propriétés très particulières. Tout d’abord, un faisceau qui se
réflkhit sur un miroir à conjugaison de phase. subit le meme trajet que le trajet incident
et, ceci quel que soit l’angle du faisceau incident. La Figure 3(a) illustre cette propriété.
~e miroir à conjugaison de pliase produit l’iriversion c ~ i i vect,eur it, de telle sorte que le
Figure 3: Comparaison de la reflexion d’une onde lumineuse sur (a) un
miroir à conjugaison de phase et sur (b) un miroir classique.
faisceau réfléchi retourne sur le trajet du faisceau incident) et ceci indépendamment de
l’orientation du miroir à Conjugaison de pliase. En coiriparaison [Fig. 3(b)], un miroir
plan classique change le signe de la composaiitç. dii vect,ciir d’onde k, normale au miroir
idors que la composante tangeiitielle reste inchangée. Aiiisi un faisceau incident peut être
tedirigé de façon aléatoire en t,oiirnant le miroir.
Oiitre le renversement du vccteur d’onde, le miroir à conjugaison de phase renverse
kgalemelit la phase de l’onde. Cette propriété s’avère être extrêmement utile pour corriger
(les fronts d’onde optique ayant subi des distorsions de phase. Comme le montre la Figure
4( a), l’onde plane incidente traverse un milieu aberrateiir, une lentille divergente par
exemple. Après réflexion sur uii miroir à conjiigaison de phase, le centre du faisceau voit
se transformer son avance de phase en retard (inversion de la phase). Ce retard va alors
h e anniilé par le deuxième passage dans le milieu aberrateiir. A la sortie de ce sytème
l’oiide retrouve sa structure d‘onde plane et est ainsi complètement corrigée en phase.
En comparaison, après réflexion sur im miroir classique [Fig. 4(h)], le centre du faisceau
coiiserve soli avance de phase. Uii deuxième passage dans le milieu aberrateur va alors
cloiililer les distorsions introdiiites lors du premier passage. De façon plus formelle, si
l’on considère une onde optique se propageant dans la direction de l’axe z , son champ
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