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J.-L. Le Gouët
/
fréquence
vL ‘ I
Figure 2 : Des centres absorbants à deux niveaux d’énergie a et b sont excités à la fréquence vb À gauche:
distribution spectrale des populations des deux niveaux après excitation. A droite: modification du profil de la
bande d’absorption. On a représenté les raies homogènes de largeur r,,,, dont l’enveloppe constitue la bande de
largeur inhomogène rinh.
appelée largeur inhomogène. À basse température, le spectre inhomogène reste large
cependant que les spectres individuels des chromophores dopants s’affinent considérablement.
À 10K, la largeur homogène Th,,,, peut être de IO3 à IO9 fois plus petite que la largeur
inhomogène rinh.
500
400
h
H2-porphyrine
i
1 O0
10
1
2
3
4
5
température ( K )
Figure 3 : Élargissement homogène de la raie à &-SO 0-0 de la porphyrine-base dispersée dans différentes
matrices organiques
I1 a fallu attendre l’invention du laser pour confirmer expérimentalement cette
description. En effet la sous-structure homogène d’un spectre d’absorption n’est pas
directement accessible. Le profil enregistré par spectroscopie linéaire conventionnelle est
toujours affecté par l’élargissement inhomogène. Avec l’avènement du laser ont été
inaugurées les techniques de spectroscopie de saturation qui, pour la première fois, ont donné
J.-L. Le Gouët
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fréquence
vL ‘ I
Figure 2 : Des centres absorbants à deux niveaux d’énergie a et b sont excités à la fréquence vb À gauche:
distribution spectrale des populations des deux niveaux après excitation. A droite: modification du profil de la
bande d’absorption. On a représenté les raies homogènes de largeur r,,,, dont l’enveloppe constitue la bande de
largeur inhomogène rinh.
appelée largeur inhomogène. À basse température, le spectre inhomogène reste large
cependant que les spectres individuels des chromophores dopants s’affinent considérablement.
À 10K, la largeur homogène Th,,,, peut être de IO3 à IO9 fois plus petite que la largeur
inhomogène rinh.
500
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h
H2-porphyrine
i
1 O0
10
1
2
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4
5
température ( K )
Figure 3 : Élargissement homogène de la raie à &-SO 0-0 de la porphyrine-base dispersée dans différentes
matrices organiques
I1 a fallu attendre l’invention du laser pour confirmer expérimentalement cette
description. En effet la sous-structure homogène d’un spectre d’absorption n’est pas
directement accessible. Le profil enregistré par spectroscopie linéaire conventionnelle est
toujours affecté par l’élargissement inhomogène. Avec l’avènement du laser ont été
inaugurées les techniques de spectroscopie de saturation qui, pour la première fois, ont donné