328
G. Pauiiat et G. Roosen
l'axe [i 101, figure 35. Pour alléger les calculs, nous faisons encore l'approximation e = 0.
Nous avons donc 2" I 2' et i'' = 2' avec 2' et ?' donnés par l'équation (7.27). La
biréfringence linéaire est maintenant 6n = -An12 avec An donné par (7.28). Les deux
coefficients électro-optiques effectifs pour la diffraction isotrope ne sont identiques qu'en
l'absence de biréfringence linéaire :
a2
1 + a Z
et r$- = r,, -
1
5; = r41 3
Les coefficients électro-optiques de diffraction anisotrope sont :
(7.44)
(7.45)
< ;
+
= ê:'[[r]ir]ê+ =rdiSans champ appliqué, les coefficients de couplage dans cette configuration sont inférieurs
de moitié à ceux obtenus dans la première configuration. L'efficacité de diffraction sera
supérieure dans la première configuration, l'onde interagissant toujours avec un réseau, d'où le
nom de cette première configuration dite parfois "rendement" ou "efficacité de diffraction".
Contrairement à la première configuration, les coefficients de diffraction isotrope sont non nuls
même en l'absence de champ appliqué. C'est la raison pour laquelle cette seconde configuration
est également appelée "couplage d'ondes''.
a
1 + a 2 .
Références
Ashkin A., Boyd G.D., Dziedzic J.M., Smith R.G., Ballman A.A., Levinstein J.J. et
K. Nassau, Appl. Phys. Lett., 9 (1966) p. 72.
Chen F.S., LaMacchia J.T. et Fraser D.B., Appl. Phys. Lett., 13 (1968), p. 223.
Chen F.S., J. Appl. Phys., 40 (1969) p. 3389.
Thaxter J.B., Appl. Phys. Lett., 15 (1969) p. 210.
Feinberg J., Heiman D., Tanguay Jr. A.R. et Hellwarth R.W., J. Appl. Phys., 51
(1980) p. 1297.
Mullen R.A. et Hellwarth R.W., J. Appl. Phys., 58 (1985) p. 40.
Jonathan J.M., Hellwarth R.W. et Roosen G., JOSA A , 1 (1984) p. 1245.
Jonathan J.M., Roosen G. et Hellwarth R.W., ZEEE J. QE, 22 (1986) p. 1936.
Amodei J.J., Appl. Phys. Lett., 18 (1970) p. 22.
Staebler D.L. et Amodei J.J., J. Appl. Phys., 43 (1972) p. 1042.
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Young L., Wong W.K.Y., Thewalt M.L. et W. Cornish W.D., Appl. Phys. Lett., 24
(1974) p. 264.
Su F.S. et Gaylord T.K., J. Appl. Phys., 46 (1975) p. 5208.
Kukhtarev N.V., Sov. Tech. Phys. Lett., 2 (1976) p. 438.
Kim D. M., Shah R. R., Rabson T.A. et Tittel F.K., Appl. Phys. Lett., 28 (1976)
p. 338.
Moharam M. G. et Young L., J. Appl. Phys., 47 (1976) p. 40.
Peltier M. et Micheron F., J. Appl. Phys., 48 (1977) p. 3683.
Moharam M. G., Gaylord T. K., Magnusson R. et Young L., J. Appl. Phys., 50
(1979) p. 5642.
Kukhtarev N.V., Markov V.B., Odulov S.G., Soskin M.S. et Vinetskii V.L.,
Ferroelectrics, 22 (1979) p. 949.
Kukhtarev N.V., Markov V.B., Odulov S.G., Soskin M.S. et Vinetskii V.L.,
Ferroelectrics, 22 (1979) p. 961.
Schirmer O.F., Reyher H.J. et Wohlecke M., "Characterization of point deffects in
photorefractive oxide crystals by paramagnetic resonance methods", Chapitre 4 dans
"Insulating materials for optoelectronics", Agullo-Lopez F. Ed., World Scientific,
Singapour 1995, p. 93.
van Stevendaal U., Buse K., Kamper S., Hesse H. et Kratzig E., Appl. Phys. B, 63
(1996) p. 315.
G. Pauiiat et G. Roosen
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Nous avons donc 2" I 2' et i'' = 2' avec 2' et ?' donnés par l'équation (7.27). La
biréfringence linéaire est maintenant 6n = -An12 avec An donné par (7.28). Les deux
coefficients électro-optiques effectifs pour la diffraction isotrope ne sont identiques qu'en
l'absence de biréfringence linéaire :
a2
1 + a Z
et r$- = r,, -
1
5; = r41 3
Les coefficients électro-optiques de diffraction anisotrope sont :
(7.44)
(7.45)
< ;
+
= ê:'[[r]ir]ê+ =rdiSans champ appliqué, les coefficients de couplage dans cette configuration sont inférieurs
de moitié à ceux obtenus dans la première configuration. L'efficacité de diffraction sera
supérieure dans la première configuration, l'onde interagissant toujours avec un réseau, d'où le
nom de cette première configuration dite parfois "rendement" ou "efficacité de diffraction".
Contrairement à la première configuration, les coefficients de diffraction isotrope sont non nuls
même en l'absence de champ appliqué. C'est la raison pour laquelle cette seconde configuration
est également appelée "couplage d'ondes''.
a
1 + a 2 .
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